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En introduisant celte valeur dans (17), nous avons enfin 
t i c _ « f f 
E -4- e' - 
e' 
au terme en e e' près; et ^ = ~ est indépendant de 1. 
D'où ee résultat important 
„' — cos [i ô) . e . o : 
/a vitesse eulérienne est la même que si le globe cessait brusque- 
ment de tourner (*), car alors l'ellipticité actuelle E = e -+■ e' 
verrait sa partie e' disparaître. 
La période eulérienne est donc bien 
\ . 
T' = - jours sidéraux, [i 9) 
s 
comme nous l'avons annoncé (**). 
* * 
Considérons une molécule de la Terre; nous sommes tentés, 
d'après ce qui précède, de supposer qu'elle est soumise à trois 
espèces de forces : forces attractives newtoniennes provenant de 
toutes les autres molécules, tensions élastiques exercées sur elle 
par les molécules voisines, force centrifuge due à la rotation. 
Mais nous ne devons pas nous imaginer que la Terre s'est 
trouvée un jour à l'état d'ellipsoïde élastique d'ellipticité e et 
que, par suite de sa rotation, son ellipticité a augmenté de z' . 
Il est bien plus conforme à la réalité, ou du moins aux hypo- 
thèses géophysiques les plus probables, de supposer que la 
(*) Ou, plus exactement, la vitesse eulérienne est égale à celle d'un second 
globe rigide, dont la forme serait celle que prendrait le premier si la rotation 
venait à cesser. 
(**) Comme on le voit, l'augmentation z' d'ellipticité due à l'élasticité du 
globe voit son effet sur la période eulérienne détruit par le déplacement (dû 
à la même cause) de l'axe de figure par rapport à OC. 
