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Or il est facile cle concevoir que la diminution e' d'ellipticité 
due à l'adjonction des forces — F 7 , — (S 7 — R"), E' est égale 
à Y augmentation d'ellipticité que subirait l'ellipsoïde II (d'ellip- 
ticité e) si l'on ajoutait à chacune de ses molécules les forces 
respectives 
I centrifuge F', \ 
centripète R' — R", > 
centripète — E', j 
c'est-à-dire à l'augmentation e" d'ellipticité que subirait cet 
ellipsoïde II sous Faction combinée de 
!la rotation (effort centrifuge F'), \ 
l'attraction différentielle (effort centripète R' — R"), et de > 
l'élasticité (effort centripète — E'), / 
Supposons maintenant le globe à l'état sphérique à l'instant 
originaire [c'est, d'après Liapounoff, la forme d'équilibre qu'une 
masse (dont toutes les molécules s'attirent suivant la loi newto- 
nienne) prend lorsque sa rotation est nulle (*)]. Sur une de ses 
molécules agit seulement 
État 3 j la force attractive R'" (R'" < R' < R). j 
Si on l'anime de la rotation o, il tend à s'aplatir, parce que la 
force centrifuge F IV qui se produit est supposée dépasser l'action 
combinée de la force attractive R"' et de la résistance élastique 
E' /; centripète(*). L'ellipticité qu'il prend est nommée e 3 . Il est 
actuellement à l'état suivant : 
! force centrifuge F 1V de la rotation, \ 
_ , f 
force centripète R ,v , résultante des forces attractives (R ,V >R'"), > 
l 
force centripète F", résultante des forces élastiques. J 
(*) On peut supposer que les propriétés élastiques de la sphère n'appa- 
raissent que postérieurement à sa formation. 
