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gulaires (tournant avec la vitesse o autour de Oz), situés dans le 
plan équatorial, pour axes Or, O/y. 
Désignons par x, y, z les coordonnées d'une molécule M et 
par u, v, w les composantes suivant Occ, Oy, Oz du déplace- 
ment de M. Si l'on exprime que chacune des molécules M est en 
équilibre sous l'action de la force Fodz agissant sur sa masse pdi 
(F étant une force rapportée à l'unité de masse) et de la force Tda 
agissant sur sa surface cfo- (T élant une force rapportée à l'unité 
de surface), on obtient six équations : les trois équations de 
moments montrent que les neuf tensions X 2 , X 3 , Y|, Y 2 , Y 3 , 
Z 4 , Z 2 , Z 3 (intervenant dans les expressions des composantes 
T;c, T y , T z de l'effort superficiel) se ramènent à six distinctes 
seulement 
Y 2 = N 2 , Z 1= =X 3 = Ï 2 , | (1) 
N 4 , N 2 , N 3 , T l5 T 2 , T 5 étant les six éléments de Lamé (*), 
tandis que, moyennant cette observation, les équations de forces 
s'écrivent de la façon suivante (**) : 
DN 4 
>T 3 
DT 2 
H 
■+• 
J)x 
*y 
iz 9 
~\ 
■+- 
3x 
*y 
Dz ' 
DTj 
H 
•+- 
Dx 
Dz 9 
(2) 
où X, Y, Z désignent les composantes de F. 
(*) Voyez Lamé, Théorie mathématique de L'élasticité des corps solides, 
Paris, 1852 
(**) Voyez par exemple P. Appell, Traité de Méc. rationnelle, t. III, 
chap. XXX, n° 615, ou bien E. Mathieu, Théorie de l'élasticité des corps 
solides, Paris, 1890, l re partie, n°s 4-5. 
