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cet angle est évidemment très petit; on peut donc écrire 
1 dr 
r dd 
Ces angles sont donc dans les deux cas, d'après (6) et (9), 
l £= — (£-+- e') sin 2a, i 
( £ 2 = — e sin 23 — s' sin 2 (3 — A), ) 
d'où l'expression de la déviation 
i = § i — §= g' [sin 23 — sin 2 (3- — A)] = 2e'A cos 23. 
Nous venons de voir que £ ' = ? -i- < 0,001, donc la déviation 
maxima 2e ; X est inférieure au ^ de la déviation X = 0"3 de l'axe 
de rotation, soit à 0"0006, ce qui est insensible. 
Pour terminer ce que nous avons à dire sur ce sujet, nous 
mentionnerons l'influence que peut avoir l'eau répandue à la 
surface du globe. 11 est clair que les océans s'adapteront très 
rapidement, aux déplacements de l'axe de rotation, car leur 
viscosité est presque nulle : en sorte qu'on peut considérer la 
figure d'équilibre qu'ils affectent comme un ellipsoïde aplati 
ayant 01 pour axe de figure. Mais le globe, étant supposé élas- 
tique, prendra, en dessous de la couverture liquide, la forme 
d'un ellipsoïde aplati ayant OC pour axe de figure (OC faisant 
g' 
avec OC l'angle 3 4 = „ + £ , X angle COI). Nous avons affaire 
alors à deux surfaces ellipsoïdales n'ayant pas le même axe de 
figure. 
L'influence des mers a encore pour effet d'allonger la période 
eulérienne; en sorte qu'une partie de l'écart qui existe entre les 
périodes eulérienne et chandlérienne pourrait avoir sa raison 
dans l'ellipticité que prendraient les océans. 
Cette influence est très complexe et, par conséquent, très 
difficile à estimer. 
