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(16 ;/ ) : en d'autres termes, on pourra supposer que le centre de 
gravité réel G de l ensemble coïncide avec le centre de gravité 0 de 
la partie solide, ce qu'il s'agissait précisément d'établir. 
Dans ce qui suit, nous prendrons toujours pour point fixe 
(origine des axes) le centre de gravité 0 de la partie rigide du 
globe (si ce dernier est supposé en posséder une). 
Ayant pris ce centre 0 pour origine des axes, choisissons pour 
axes Oxyz, O^Ç (coïncidents) les axes principaux d'inertie de 
l'ensemble formé par la charpente rigide et les petites masses. 
Nous aurons à poser dans les équations (D) du paragraphe pré- 
cédent 
L = M = N = 0, 
ce qui nous donne pour équaiions du mouvement (*) : 
j(<r t -+- Ap) q(a z + Cr) — r{<j y Bq) = 0, 
(D') 
A, B, C désignant comme d'habitude les moments principaux 
d'inertie instantanés de l'ensemble et a x , <r y , <r z les projections du 
moment résultant Oo- des quantités de mouvement relatif des 
petites masses m. 
Représentons par A 0 , B 0 , C 0 les moments principaux (constants) 
de la charpente rigide, et supposons que l'on puisse écrire (**) : 
A=A 0 -*-KA l , . 
i B = B 0 + KBi, ! 
j C = C 0 KC„ 
Ia t = K<x„ 
<T y = K.cr 2 , 
o-, = Kov, 
(h) 
<*) En effet. A = A . B --fi, C = C, 0 = E = F = 0. p = u J( q = r = to ; . 
(**) Il est clair que les conclusions qui vont suivre sont encore valides si 
le globe ne posssède pas une partie rigide, au sens propre du mot, pourvu 
que sa déformation reste petite et qu'on puisse toujours lui appliquer les 
conditions (h). 
