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r' 0i 0, t), F 3 (p Ql q 0f rj, 0, t) sont précisément les solutions des 
équations d'Euler : 
[ A o^ t +(Co B 0 )rq~^Q, ) 
[obtenues en faisant K = 0 dans les équations (D") ] correspon- 
dant aux valeurs initiales p 0 , q 0 , r[ dep, q, r. De plus on sait (*) 
que, si les valeurs initiales p 0 , q 0 des équations (B') sont très 
petites (**), les composantes p, q restent très petites et que r 
demeure très voisin de ré, puisque la rotation autour d'un axe très 
voisin de Oz est stable. Par conséquent, on est certain que les 
quantités F 1 (p 0 , q 0 , rj, 0, t), F 2 (p 0 , q 0 , r' Q , 0, f) resteront aussi 
très petites et que F 3 (p 0 , q 0 , r' 0 , 0, t) ne s'écartera que très peu 
de r' 0 . 
Comme K est lui-même supposé très petit, on pourra enfin 
conclure, d'après les développements (6), que p, g demeureront 
très petits et que r restera toujours très voisin de sa valeur ini- 
tiale r' 0 . 
Ainsi nous sommes assurés que le pôle de rotation 1 restera 
toujours très proche du pôle d'inertie (z ou) C de l'ensemble. 
Les théorèmes que nous venons de démontrer sont encore dus 
à L. Picart (***). 
(*) Voyez par exemple Bour, Dynamique, p. 165 ; P Appell, op. et lib. cil, 
p. 178. 
(**) Ce qui est le cas pour la Terre. 
(***) Op. cit., 1897, §§ 10 et 11. Les conclusions seraient encore valides 
pour un globe pourvu d'une certaine élasticité, au sens indiqué dans la 
Deuxième partie. Au lieu de période eulérienne il serait question alors de 
période chandlérienne. 
