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Imaginons que le mouvement des petites masses ait lieu de 
telle manière que les moments et produits d'inertie restent 
constants : cela se produit quand les mouvements sont cycliques, 
c'est-à-dire quand une particule m, quittant une position, est 
remplacée immédiatement par une autre de même masse. Alors 
A t = c«* C,= c ,e ) 
D, = c te , E, = c te . F,= c le î 
et si nous désignons par 
A 0 -+- A t = c te , D = I), = c ,e , \ 
B 0 + B, = c«, E = E, = c'% ! 
C 0 -h C, = c'% F = F, = c te , I 
les moments et produits d'inertie de l'ensemble, les expressions (3) 
de g t li deviennent : 
| f=* x + Ap — Vq — Er, j 
q=c,-?p -h Kq-Vr, (4) 
' h = <r M — Ep — Dq -+- Cr . / 
elles expriment que 
OG[ étant le moment de la quantité de mouvement d'entraîne- 
ment de l'ensemble (charpente ■+■ masse). 
On a donc 
07 ÔGl= C te géom. = ~G. 
Ainsi la seule influence des mouvements cycliques est d'intro- 
duire un moment de quantité de mouvement relatif Ut, et de 
diminuer ainsi le moment de la quantité de mouvement d'entraî- 
nement 
A = 
! C- 
