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d'abord l'influence indirecte ; nous apprendrons à calculer le 
déplacement des axes principaux d'inertie et nous étudierons les 
rapports qui relient la position de Taxe instantané de rotation à 
ces axes d'inertie : nous pourrons alors déterminer l'influence 
indirecte des transports de masses sur la position du pôle à la 
surface de la Terre. Nous montrerons, pour terminer, que l'in- 
fluence directe de ces transports de masses est négligeable vis-à-vis 
de leur influence indirecte (litt. b). Enfin, dans une dernière 
division du même littera b, nous étudierons quelques cas parti- 
culiers assez simples au moyen desquels nous déterminerons le 
genre des phénomènes qui peuvent avoir une influence indirecte 
sensible. 
a) Influence directe. 
Comme nous venons de le dire, nous n'examinerons ici que 
celle des mouvements cycliques. 
Soit donc le système formé par la charpente rigide du globe es 
par certains anneaux de matière tournants, situés à l'extérieur ou 
à l'intérieur de cette charpente. Appelons A, B, C les moments 
principaux d'inertie constants de l'ensemble. 
Prenons pour axes de référence Oxyz, Oçr£ (coïncidents) les 
axes principaux de l'ensemble, fixes par rapport à la charpente. 
Nous aurons alors : 
A=^=c te , B = # = c te , C = C=c le ,D=E = F=0,p=<a x ,7=« y ,r = « s 
et les équations différentielles du mouvement prendront la forme 
(F) indiquée ci-dessus : 
ra y ) + (C — £)r</=L = 0, I 
pa z )^(A-C)pr=U = O i ) (F') 
q*,)-*-(B—A)qp = X = 0. ] 
do 9 dp 
dt dt 7 
dt 
B 
dq 
di 
de. dr 
— C — 
dt dt 
