( 164 ) 
Supposons encore que l'ellipsoïde d'inertie de l'ensemble au 
point 0 soit de révolution ; alors B = A, et il vient : 
dp C — A 1 fdtr. 
_L _i- rq -j I — 
dt A 7 A\dt 
dq C — A 
rp - 
dt A 1 
dr 
dt 
(F") 
a x i <7 y , <7 Z sont des fonctions continues du temps connues, par 
hypothèse, et contenant les petites masses au premier degré. Si nous 
admettons a priori que p, q doivent èire très petits, du même 
ordre que les m, le terme ^ (/> <r y — q tjjj est du second ordre ; 
on peut le négliger et il vient pour la troisième équation : 
dr 1 da z 
h -= 0, 
dt C dt 1 
doù 
1 / ' da„ c z 
Cjdt C W 
n étant une constante finie (*). Si nous substituons cette valeur 
dans les deux premières équaiions et si nous négligeons encore 
les termes du second ordre en m, nous obtenons 
dp C-A 1 (d* x \ 
1 no h — na u = 0, 
dt A H A \dt y l 
dq C — A i (da 
— n o -\ ' 
dt A A 
s *-)-«• 
Posons ^— - n = v et désignons les fonctions du temps 
(*) Ce serait la valeur de r s'il ne se produisait pas de mouvements 
cycliques. 
11 
