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d'où la solution 
M M' 
p -4- in = R'e m c'**' h e-^' 
tM iM' 
= KV V/ -+- e^ r e-^'. 
p — v p -+- y 
K'c ht se rapporte évidemmeni au mouvement eulérien (on 
ehandlérien, si l'on suppose le globe légèrement élastique). 
Les deux derniers termes introduisent, dans les expressions de 
/>, q, des parties périodiques ayant la même période u que les 
mouvements cycliques 
r m m' i 
p = K.' cos vt sin /ut, 
L — v 
T M M' 1 
q = K' sin vt -*- -\ cos /ut, 
L V fl vj 
ou encore 
M'jja — v) H- M (/a -+- v) j 
p = K' cos vt sin fit, / 
(X? — -S 1 
M(/u -+- v) — M' (a — v) l 
q — R' sin vt h cos fit. \ 
fl} — v 2 I 
On voit immédiatement qu'il peut se présenter ici un phéno- 
mène, analogue à certains phénomènes de résonance, dans lequel 
les oscillations de période p. aient de grandes amplitudes. Si u est 
très voisin de v, les coefficients de sin et cos pt deviennent très 
grands, et les perturbations de p et q dues aux mouvements 
cycliques peuventavoir une valeur notable. Nous aurons l'occasion 
de revenir plus loin sur ce genre de phénomènes lorsque nous 
parlerons de la multiplication de Radau. Qu'il nous suffise de dire 
ici que si l'on suppose — = 566 jours, — = 427 jours, l'ampli- 
tude des oscillations peut devenir sextuple de celle correspondant à 
un phénomène séculaire = 0) (*). 
i * Voyez A. Sommerfeld, op. et lib. cit., p. 714. 
