( 174 ) 
respectives des positions initiale et finale de m (dont nous repré- 
sentons les coordonnées par x, y, z et x f , y', z'), nous aurons : 
x = R cos X cos l y \ | x' = R cos X cos /', \ 
y R cos i sin /, > ' t/' = R cos X sin l r , > 
z = R sin ; ) ( z' = Rsin>; ) 
R représente encore la distance de m au centre 0 de gravité. 
Par l'application des formules (6"), nous obtenons : 
3D (— m)R 2 sin x cos > sin / ( m)R*sin X cos x sin /' 
= sin 2a (sin /'—sin l) = 463,5 — sin 2x (sin /' — sin /), 
"2 C-A M " 
c?2£ (— m)R 2 sin x cos }cos/-+-(-4-m)R 2 sinxcos;LCOs/' 
U 
C-A C-A 
- ^ s i° 2> (cos i — cos /') = 463,5 ^ sin 2x (cos / — cos /'), 
pour les composantes de la déviation, soit 
et 
d'où 
$ = VVl + U 2 = 927 - sin 2i sin -(/' — /), 
M. >- 
t gL = -^ = -cotgi(/-f /'), (12) 
L= i(/ + /') — 90°. (12') 
pour la valeur absolue & de la déviation et pour l'angle L que 
forme son plan avec le plan zOx. 
Ainsi le déplacement du pôle d'inertie C se fait dans un méri- 
dien perpendiculaire au méridien moyen [de longitude^ (I 1')] et 
dans le sens opposé à celui du mouvement de m. 
