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Pour déterminer le déplacement du pôle d'inertie résultant 
d'un transport radial d'une masse m, suivant la verticale géocen- 
trique du point M (où m se trouve avant le transport) de latitude 
\ écrivons encore l'expression donnée ci-dessus pour l'adjonction 
de la même masse au même point M : 
1 ?*R 2 
sin '2x 
1C—A 1 mR 2 
S - U„ = — — sin 2> 
cos 2x 
C- A 
fi mR' 2 \ 2 
VICIAI 
sin 4> — 
Supposer qu'une masse m située en un point interne du globe 
soit soulevée en W de la hauteur 8R (mesurée suivant la 
verticale OM) revient à imaginer qu'il se produit en M un départ 
de m et en M' une adjonction de m. 
Nous avons : 
mR 2 m I R , 2 MR' 2 
C — A M \R'/ C-A 
m(R + m? 
C—A M 
/r -h r my MR /2 
\ R' / C-A 
représentant le rayon équatorial de la Terre et M sa masse 
totale; ^— -=927, comme nous l'avons vu ci-dessus. Si nous 
nous bornons, dans le développement précédent, au terme du 
premier ordre en g, nous obtiendrons pour valeur de la compo- 
sante U y : 
1 (-*- m) (KV 1(+ m) /R - mV 
IL = - - — 927 sin 2x 927 sin 2> 
l 2 M \R7 2 M \ R' / 
4 m [~(R <m) 2 — R 2 1 
= 927 sin 2a 
2 M L R ' 2 J 
L R 71 J 
" 927 s 1 
