( *™ ) 
ou, en négligeant la seconde puissance de oR, 
m R ;H 
» = u » = - !h!7 MiFïr si " 2i 
Si Ton suppose que le soulèvement de m se fasse près de la 
surface, on peut prendre ~ = 1 ; alors l'expression de 3- devient 
m o x R 
ar~=-927 si; sin2l. (15) 
On voit donc que l'effet dû à l'exhaussement vertical ùR de la 
masse m s'obtient en multipliant par 2 r jp celui que produirait 
l'addition de cette masse au même endroit (*). 
On peut ainsi remarquer que des soulèvements ou affaisse- 
ments locaux ont beaucoup moins d'influence, toutes choses 
égales, que des déplacements à la surface. 
* * 
Les expressions que nous venons d'établir pour les composantes 
du déplacement du pôle d'inertie C se rapportent à différents 
cas particuliers de transports de masses isolées. Pour pouvoir 
appliquer ces formules au cas de soulèvements ou affaissements 
séculaires de continents ou de mers, nous devons les généraliser 
de manière à ce qu'elles puissent être encore valables pour des 
changements de position de masses distribuées d'une manière 
continue à la surface (ou à l'intérieur) du globe. 
Désignons par R le rayon moyen terrestre, par / et a la longi- 
tude et la latitude d'un élément de masse dm, par o la densité 
de la Terre près de son écorce (**), et par K. f (/, X) la hauteur 
du soulèvement (ou la profondeur de l'affaissement) de dm en 
(*) F. Tisserand, op. et lib. cit., p. 486. 
{**) Nous nous bornerons ici à étudier les soulèvements ou affaissements 
des parties voisines de la surface de la Terre. 6 est supposée constante sur 
toute la surface du globe. 
