( 194 ) 
feld (*) l'ont conseillé, déduire le mouvement de G de celui 
(observé) du pôle de rotation I, et le comparer à ces résultats 
d'expérience. 
Ce qu'il est important de remarquer ici, c'est que les oscilla- 
tions du pôle d'inertie peuvent déjà atteindre quelques centièmes 
de seconde, si l'on a égard seulement à ces perturbations atmo- 
sphériques. 
§ 2. Relation de position entre le pôle d'inertie C 
et le pôle de rotation /. 
Après avoir déterminé, dans le paragraphe précédent, les oscil- 
lations du pôle d'inertie C dues aux transports de masses, nous 
devons chercher actuellement quelle relation de position existe 
entre ce pôle et le pôle de rotation ï : nous connaîtrons par là la 
manière dont ces transports influent sur le mouvement de ce 
dernier pôle à la surface de la Terre. 
Voici la méthode proposée par W. Thomson (**). 
Prenons pour 0 le centre de gravité de la partie rigide du 
globe (***); choisissons pour axes de référence Oxyz les axes prin- 
cipaux de l'ensemble à chaque instant et pour axes OÇyjÇ les axes 
moyens (qui coïncident, par exemple, à l'époque initiale avec 
Oxyz). Les équstions du mouvement prennent alors la forme 
simple ( IV ) : 
( j t (A« z )-*-q(Cœ 2 )-r(Bcc y ) = L 
) d 
{ dt {B: ° y) + r{ÂUx) ~~ P[CUz) = M 
f A(C» z ) + p(Ba y )-q(Aco x )==N 
(*) Op. et lib. cit., 1903, p. 723. Voyez aussi le § 3 de ce litt. b. 
(**) Appendice C du Mémoire de G -H. Darwin : Influence of the geulo- 
gical changes.... iPhilosophical Transactions, Londres, 1877, t. CLXVII, 
p. 308). Voyez aussi Helmert, Schwahn, Tisserand, op. cit., et notre 
opuscule. 
(***) Voyez troisième Partie, section A, § 3. 
(iv) Voyez troisième Partie, section A, § 2. 
