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et, en séparant les parties réelles des imaginaires pures, 
C i =$ COS (fit -H T) : 
c 2 = S sin (fit -f- r) : 
(S) 
dans ces équations S et t sont constants et choisis de manière 
satisfaire à la relation 
Se* = K' 
tout en étant réels. 
e i9 c 2 représentent les coordonnées [par rapport aux axes C 0 .x, 
C 0 y menés parallèlement à Ox, Oy par le pôle d'inertie C 0 (*)] 
du pôle G 0 et sensiblement aussi celles du pôle I 0 , intersection de 
Taxe de rotation 01 avec la sphère ayant 0 pour centre et l'unité 
de longueur pour rayon. 
Les équations (5) prouvent que le pôle de rotation I 0 décrit 
une circonférence, d'un mouvement uniforme ayant pour vitesse 
angulaire ja, une circonférence ayant pour centre le point lo de 
coordonnées — ^> — ^ -Ce point est fixe par rapport aux 
axes C 0 x, C 0 y parallèles aux axes principaux Ox, Oy : sa 
distance à C 0 est ^ \Vu\ ■+■ a) et son argument arctg (^); son 
déplacement est donc lié à celui du pôle d'inertie C 0 . Nous avons 
appris, dans le paragraphe précédent, à calculer le déplacement 
de ce dernier pôle dû à telle ou telle influence; par suite 
nous connaîtrons l'action qu'une action géologique, hydrologique 
ou météorologique exerce sur le mouvement du pôle de rotation. 
Si nous supposons que les axes d'inertie coïncident avec les 
axes moyens à l'instant / = 0, leurs déplacements seront donnés 
(*) C 0 est l'intersection de OC avec la sphère de rayon 1. 
