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par les formules (6) du paragraphe 1, et leurs vitesses de dévia- 
tion seront alors : 
Dans ce qui précède nous avons supposé u x = C te , u y = C le , 
u z = C !e , c'est-à-dire que nous avons admis que les axes princi- 
paux d'inertie Oxyz se déplaçaient simplement d'une manière 
uniforme par rapport aux axes moyens OfoÇ fixes dans le globe. 
Ainsi, dans cette hypothèse, le point V 0 décrit un arc de grand 
cercle à la surface de la sphère, et par conséquent le point I 0 
décrit une cycloïde proprement dite, allongée ou raccourcie (*). 
Il est clair que le mouvement de I 0 autour de V 0 n'est autre 
chose que le mouvement eulérien, comme on le voit immédiate- 
ment en rapportant le mouvement de 1 0 à des axes \[x' t V 0 y f 
parallèles à chaque instant aux axes C 0 ac, C 0 y (tournant unifor- 
mément avec la vitesse de rotation constante u z ) 
* 
Si, au lieu de changements séculaires dans la position des 
petites masses m, il se produit des déplacements brusques, les 
composantes u x , u y n'auront plus des valeurs constantes. On 
pourra considérer leurs valeurs comme nulles, excepté pendant 
l'instant très court A/ 0 que durent ces déplacements, durant 
lequel elles auront des valeurs irès grandes (**). 
(*) Ou plutôt la projection d'une telle courbe, à partir de 0, sur la 
sphère. F. Tisserand, op. et lib. cit., p. 531; P. Schwahn, op. cit., § 5; 
J -v. Schiaparelli, F -R. Helmert, etc., op. cil., et aussi E. Hill, Elemen- 
tary discussion on tke influence of tke geological changes on the Earth's axis 
of rotation. (Proceedings of the R. Soc. Cambridge, t. III. 1878, pp. 161 
et suiv.: Nature, Paris. 1878). 
(**) Voyez Helmert, op. et lib. cit., pp. 416-417; Schwahn, op. cit., § 5; 
Tisserand, op. et lib. cit , p. 532. 
