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dont l'intégrale est 
r =• w, 
si l'on néglige les termes du premier ordre, ce qui est permis au 
moins pour la substitution de la valeur de r dans les deux 
premières équations, puisque r n'y entre que multiplié par des 
quantités du premier ordre au moins. 
En posant encore — A — - n = v, nous aurons pour ces deux 
premières équations : 
/ dp I [dc x v 1 / d,E. \ 
~~ -+- v(i -♦- — ( — - — na v j h 1),^ -n = 0, 
} dt 1 A 0 \dt y ) A 0 \ dt I 
dq I fd<r w \ 1 / dD t \ 
EX -^») =0. 
dt j 
dt r A 0 \dt 1 A { 
(9) 
Ces deux équations tiennent compte en même temps de 
l'influence directe (troisièmes termes) et de l'influence indirecte 
(quatrièmes termes). Nous allons voir, par un exemple, que pour 
la Terre l'influence directe de transports de masse est tout à fait 
insignifiante vis-à-vis de leur influence indirecte (*). A cette fin 
nous n'avons qu'à montrer que a x , <j y sont négligeables vis-à-vis 
de nE,, nD v Un mouvement elliptique simplement périodique 
d'une petite masse m autour de Oz peut être donné par 
!x = R, COS /U.t, j 
y = R 2 sin pf, S 
R,, R 2 , / et u. étant constants. Alors 
wiRj/ sin fit, 
wR,l cos /ut, 
dy \ 
z \ = — mR/p cos ut, 
dt j 
dz \ 
x] = — mRttja sin /ut, 
dt J 
D, 
= mrjz = 
Ei 
= mzx = 
(dz 
<T a 
U« 
(dx 
°V 
= m — z 
\dt 
(*) Voyez A. Sommerfeld, op. et Lib cit., p. 718. 
