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que les autres vitesses de déviation it x , u y sont liées à c par les 
relations (*) 
de 
dt 
c'est-à-dire 
k x = — mc 0 cos mt, 
u y — — «à . c 0 sin mi: 
Les équations (2) de W. Thomson deviennent alors ici 
— -+- (/.Ci = u z . c 0 sin mf, 
dc t 
~ juc l = — mc 0 cos mt, 
où = v — if z . Les solutions (5) ne sont plus applicables, car 
u x et u v sont variables. En multipliant ces équations par 1 et t et 
en les additionnant, nous obtenons 
d(c l ic 2 ) .m 
- %[jl{c { -+* ic 2 ) => UjCq (sin mt — t — cos mt). 
dt u s 
La solution de l'équation, si le second membre était nul, serait 
c { h- e'c 2 = Ke'<"'; 
en employant la méthode de la variation des constantes arbi- 
traires, on a pour déterminer la fonction K : 
dK m 
— = u a c 0 (sin mt — i — cos mtje' 1 * 1 ', 
dt v r 
(*) A vrai dire Radau, en suivant Helmert (op. et lib. cit., p. 424), avait 
d'abord posé : u x = 0; mais il est plus juste de faire u* = — d ~, comme 
il l'a reconnu dans la suite. 
