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Tel est le mouvement relatif de I autour de C, c'est-à-dire le 
mouvement que I prendrait dans un plan emporté par le pôle C 
dans son déplacement. 
On peut remarquer que la spirale a des rayons vecteurs p = Aï 
décroissant d'autant plus rapidement que k est plus grand, c'est- 
à-dire que la matière du globe est plus fluide (puisque a est 
d'autant plus petit). 
Si, au contraire, on suppose k = 0, on a 
a — 90°, f == 90° : 
la spirale devient une circonférence, et l'on rentre dans le cas du 
globe rigide. 
Si Ton suppose u = 0, les constructions précédentes 
deviennent illusoires (*) : mais on sait que, si les pôles I, 
C coïncident à l'instant initial et qu'aucune cause étrangère ne 
vienne déplacer C (u = 0), les deux pôles restent perpétuelle- 
ment confondus. 
Pour déterminer la trajectoire absolue du pôle I, il faut 
d'abord chercher celle du pôle d'inertie C. 
On trouvera cette dernière en exprimant que le pôle C est 
animé de deux vitesses simultanées : l'une w, constante en gran- 
deur et direction, parallèle au méridien C 0 C r de déviation, 
l'autre w == CW { => kâ (fig. 8) dirigée suivant CI et propor- 
tionnelle à la distance variable $; la loi de variation (en grandeur 
et direction) de cette vitesse nous est connue, puisque nous 
venons de déterminer le mouvement relatif de 1 par rapport à C. 
Comme Cl = CÂ 4- Al, c'est-à-dire 
^=7- p, 
la vitesse partielle w = k$ sera égale à 
w «sa kl -+- kp. 
(*) Voyez cependant l'application pour m = o (des raisonnements précé- 
dents) un peu plus bas. 
