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une eyekide dont la circonférence génératrice a un rayon décrois- 
sant exponentiel lement avec le temps (*). 
Le mouvement absolu de I à la surface du globe résultera de 
la combinaison des deux suivants : 
1° Mouvement relatif spiraloïdal de I autour de C; 
2° Mouvement absolu cycloïdal de C. 
* * 
Nous n'avons donné cet exemple qu'à titre de curiosité. On 
voit encore que l'écart entre C et I oscille entre certaines 
limites, mais tend à s'annuler. La viscosité supposée (au moins 
d'une partie de la Terre) amortit les oscillations. 
Si nous supposons que le mouvement de I autour de C soit 
primitivement eulérien, c'est-à-dire qu'à l'instant initial la Terre 
soit rigide, puis, qu'à un ceriain moment entre en jeu l'action 
perturbatrice d'une viscosité au moins partielle, le raisonne- 
ment précédent tient encore (**). A coïncide avec C et l'on voit 
que la trajectoire relative de I autour de C est encore une 
spirale logarithmique ayant G pour point asymptote. I la par- 
court uniformément (en ce sens que le rayon vecteur p = cî = Cï 
tourne avec une vitesse angulaire constante autour de C). Pour 
déterminer le mouvement absolu de C, nous remarquerons que 
la vitesse kâ dont C est animé, tourne uniformément autour 
de C et décroît suivant une exponentielle négative du temps; 
donc la trajectoire absolue de C est aussi une spirale loga- 
rithmique. Le mouvement absolu de I résulte de la combinaison 
de ces deux mouvements spiraloïdaux. On doit remarquer que I 
tend à s'approcher de C. Il y a encore une tendance à l'amor- 
tissement des oscillations. 
(*) Cf. Darwin, op. cit., p. 283. Voyez aussi S. Newcomb, op. cit., 1892, 
p. 339. Comparez aussi H. Gyldén, op. cit. (Bull. Ac, Stockholm, 1878, 
n° 7.) 
(**) Nous supposons qu'aucune action géologique étrangère n'intervienne, 
c'est-à-dire u = o. 
