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Outre l'existence de couches visqueuses (*), on peut encore 
citer comme actions passives le frottement des marées : marée 
luni -solaire ou marée eulérienne (c'est-à-dire celle causée par 
le déplacement eulérien du pôle I (**)]. 
Considérons d'abord l'aciion de la marée luni-solaire (***). 
Aux extrémités d'un diamètre de la Terre se produisent deux 
protubérances liquides, qui restent immobiles tandis que la 
Terre tourne sous elles; plus exactement ces protubérances se 
déplacent lentement avec la Lune. Par suite de la viscosité de 
l'eau il se produit un couple qui s'oppose à celui de rotation de 
la Terre. Si la Lune était rigoureusement dans le plan de lequa- 
teur, l'axe du couple résistant coïnciderait avec celui de rotation 
et sa grandeur serait sensiblement proportionnelle à cetle rota- 
tion. Nous supposerons que la résistance qu'offrent ces protubé- 
rances (vrais sabots de frein) à la rotation de la Terre est 
proportionnelle à la vitesse de rotation instantanée o ( lv ). Nous 
poserons donc : 
K étant un coefficient constant positif, /), q, r les composantes de o 
suivant les trois axes principaux Ox, Oy, Oz fixes dans le globe, et 
L, M, N les moments résultants des actions frottantes par rapport 
à ces axes. Si nous pouvons encore assimiler le globe à un corps 
(*) Voyez par exemple l'hypothèse de E. Wiechert. 
(**) Voyez Sommerfeld, op. et lib. cit., pp. 726 et suiv., et aussi 
E.-J. Stone, On the possibility ofa change in the position of the Earth's axis. 
(Monthly Notices, Londres, mars 1867); et Encycl. der math. Wissen- 
schaften, t. IV, art. 16. 
(***) Il est clair que nous n'avons plus affaire à des frottements internes, 
mais à des actions extérieures (au globe proprement dit). Pour tout ce qui 
concerne le frottement des marées, consulter Encycl. des math. Wissen- 
schaften, t. VM-B, art. 1, litt. E, pp. 68-83. 
(iv) Voyez Sommerfeld, op. et lib. cit., p. 586. 
