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Or les quantités 2m (v.y — v y z)< 2m (r x z — r s .r), Sm(» y i — v x y) 
sont les moments résultants, par rapport à Ox, Oy, Oz, des 
quantités de mouvement absolu, que nous avons désignés précé- 
demment par /', g, h. Les équations (21) peuvent donc s'écrire 
+ q h _ rg = L 
cette forme est bien celle (1 6) que nous nous proposions d'établir. 
On peut encore mettre les équations différentielles (16) du 
mouvement sous une autre forme (*). 
Soit 2T la force vive totale absolue du corps : 
2T = 2m(^. v* y + v\). (22) 
Substituons dans son expression les valeurs (8) de v x , v y , v z , 
nous aurons 
2T = lm[(w x co y z — a x yf + (m? + a z x — o> x zf ) 
(m? z -+- u x y — co y xy]. ) 
Prenons les dérivées partielles de T par rapport aux compo- 
santes u x , Wy, co- de la rotation w du trièdre Oi'iï, nous obte- 
nons : 
aT 
Dca, 
= + A« t — Fw v — Ew 2 = /j et de même 
>T }(24) 
l*j Voyez notre opuscule, p. 11. 
