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Kreisebene eine Achse gelegt war) die Bedingung des Gleichgewichts 
aufzustellen und zu zeigen, wie bei schiefer Stellung der Drehachse 
das gestörte statische Gleichgewicht durch eine sogenannte Doppel- 
drehung wieder hergestellt werden könne. 
Der eingeschlagene Weg war folgender: 
Die materielle Kreisscheibe 
g q h p rotire mit der Winkel- 
geschwindigkeit um die Achse 
oa, und beschreibe letztere mit 
der Winkelgeschwindigkeit 9 einen 
Kegelmantel um die ob. Die 
Achsen - Neigung sei a. Beide 
Drehungen sollen positiv gedacht 
werden und für a = o, wenn die 
Achsen zusammen geklappt wer- 
den, in demselben Sinne erfolgen. 
Der materielle Punkt m hat 
nun auf der Scheibe die Bewe- 
gung pt|^, welche in die beiden 
Componenten p d/ cos 5 und p sin () zerfällt. Letztere Bewegung 
parallel der bg ist in Bezug auf die um bg stattfindende Drehung 
centrifugal todt. Erstere dagegen bei der um die b g mit der Winkel- 
geschwindigkeit 9 sin a stattfindenden Drehung centrifugal thätig. 
Die Grösse der in jedem Augenblicke im Punkte m zur Geltung 
kommenden Centrifugalkraft ist gleich dem Produkte der fortschrei- 
tenden Bewegung des Atoms mal der Winkelgeschwindigkeit desselben, 
also gleich p 4^ cos ^ • 9 sin a , welches Produkt noch mit der Masse 
des augenblicklich im Punkte m sich befindenden Körpermolecüls, 
also mit p • d • d p • y zu multipliciren ist , wo y die Dicke der 
Kreisscheibe bedeutet. Sondert man sämmtliche constante Factoren, 
deren Produkt der Kürze halber C heissen möge, ab und dehnt den 
Restfactor p^ cos S • d • dp durch Integration auf den ganzen Qua- 
dranten aus, so findet man die Centrifugalkraft 
2 r-^ 
für den untern Halbkreis pgq = -| — • C, 
für den obern Halbkreis phq == 
wenn r der Radius der Scheibe ist. 
3 
2r3 
•C, 
