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LES DÉFORMATIONS PERMANENTES ET L'HYSTERESIS. 
^{l, T) est le potentiel thermodynamique interne de la masse du cylindre 
qui, dans l'étal initial, a un volume égal à l'unité. 
L'équation 
(2) A/,e,T) = o 
définit les étals naturels du système. 
Nous supposerons que l'on ait pris pour étal initial l'étal naturel corres- 
pondant, à une certaine température Tq, à la tension nulle 0 = 0. On aura 
alors 
(3) AO,0,To) = 0. 
Nous nous proposons, en particulier, d'étudier les phénomènes que Ton 
peut ohserver à la température constante Tq. Nous prendrons deux axes de 
coordonnées rectangulaires; sur l'axe des abscisses, nous porterons les ten- 
sions 0, sur l'axe des ordonnées, les dilatations /; l'équation 
(2"") /•(/,0,To) = O 
représentera une ligne, la ligne des états naturels relatifs à la température TqI 
d'après l'égalité (3), cette ligne passera par l'origine des coordonnées. 
Nous avons vu (*) que, pour un système de la première catégorie, carac- 
térisé par la stabilité des états naturels, f(l, 0, T) est positif à gauche de la 
ligne des états naturels el négatif à droite. 
Nous avions énoncé, dans notre premier Mémoire, que l'inverse devait 
avoir lieu pour les systèmes de la seconde catégorie, caractérisés par l'insta- 
bilité des états naturels; mais, pour parvenir à cette proposition, nous nous 
étions appuyés sur cette supposition, que les états naturels, aussi bien pour 
les systèmes de la deuxième catégorie que pour les systèmes de la première 
catégorie, suivaient la loi du déplacement isothermique de l'équilibre; une 
étude plus profonde des modifications permanentes nous a montré plus 
(*) Sur les déformations permanentes el l'Iiysteresis. (Premier mémoire. Chap. I, §4.) 
