76 LES DÉFORMATIONS PERMANENTES ET L'HYSTERESIS. 
§ 3. — La bridure des métaux. 
Nous avons supposé jusqu'ici que les élals naturels du système étudié 
étaient toujours des élals naturels stables; cette supposition suffît à rendre 
compte des divers phénomènes qui accompai^nenl le changement du soufre 
soluble en soufre insoluble; elle suffit aussi à expliquer les divers effets 
du recuit des métaux aux températures peu élevées; mais elle serait 
incapable de s'adapter aux phénomènes que Ion observe lorsqu'on élève la 
température du fer et de l'acier jusqu'à la température du rouge cerise; 
nous allons voir, au contraire, que l'on parvient à représenter ces phéno- 
mènes, au moins dans leurs traits généraux, si l'on suppose que les états 
naturels du système ne sont pas toujours stables. 
Supposons que le durcissement du corps soit, en toutes circonstances, un 
phénomène endolhermique ; rappelons-nous que les états naturels stables 
suivent la loi du déplacement de l'équilibre par les variations de la tempé- 
rature, tandis que les étals nalurels instables contredisent à cette loi, et, par 
un raisonnement analogue à celui qui a été exposé au début du Chapitre 
précédent, nous arriverons à la proposition suivante : 
Si les étals nalurels du système 
sont les uns stables et les autres 
instables, la ligne des états nalu- 
rels a une forme semblable à la 
ligne NIN' de la figure 27. Aux 
températures inférieures à H, il 
existe deux états naturels corres- 
pondant à deux duretés diffé- 
rentes du métal ; celui de ces 
états qui correspond à la moindre 
FiG. 27. ' ' 
dureté est un état naturel stable; 
celui qui correspond à la plus grande dureté est un état naturel instable. Aux 
températures supérieures à H, il n'existe plus aucun étal naturel du système. 
