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LES DÉFORMATIONS PERMANENTES ET L'HYSTERESIS. 
dans le second de ces deux cycles, P est une intersection apparente. 
Les expériences de M. Ewing nous offrent des exemples de ces divers 
types de cycles fermés. 
Supposons maintenant qu'un fil, placé dans 
J(p ^<>;>.>. lin champ magnétique déterminé et soumis à 
une traction déterminéeé prouve des secousses; 
pour pouvoir raisonner avec précision au 
sujet de ces secousses, nous imaginerons 
qu'elles consistent en petites variations de 
l'action extérieure (poids tenseur) autour 
d'une valeur moyenne invariable A. Le sys- 
tème tendra vers l'étal naturel qui correspond 
aux valeurs moyennes de la force magnéti- 
sante el de l'action élastique auxquelles il est soumis. La projection du point 
figuratif sur le plan AOUI se déplacera sur une parallèle à l'axe 0111; il 
montera ou descendra, selon que l'état initial du système était au-dessous ou 
au-dessus de la surface des états naturels. Ces effets des secousses ont été 
fort exactement observés par M. Ewing et rapportés dans le mémoire que nous 
avons cité. 
Soit F(lT(:, a) la fonction qui joue, dans le cas actuel, le rôle de potentiel 
thermodynamique apparent. L'état naturel du système soumis à l'action 
élastique A et à la force magnétisante H est défini par les équations 
A^ A 
Kic. H. 
aF(m, «) 
3W 
Si, maintenant constante la force magnétisante, on fait varier l'action 
élastique A, ces équations représentent, dans l'espace des (A, «, ITC), une 
ligne bien déterminée, qui se projette également, sur le plan AOlir, suivant 
une ligne déterminée NN'. Lorsque le système, soumis à l'action magnéti- 
sante constante que l'on considère, et à une action élastique sensiblement 
constante, éprouve des oscillations prolongées, la projection du point figuratif 
sur le plan AO^li tend vers le point d'abscisse A sur la ligne NN'. 
