LES DÉFORMATIONS PERMANENTES ET L'HYSTERESIS. 
pour une valeur du champ moindre que pour le fer ; celle valeur esl d'aulanl 
plus faible que l'acier est plus dur, du moins tant que la trempe de l'acier 
a lieu au-dessous du jaune; au-dessus, l'effet de la dureté est inverse. 
Un fil de fer qui supporte un poids constanl se comporte comme un fil 
de fer non lendu; mais la valeur du champ pour laquelle la longueur de ce 
fil cesse de croître pour commencer à décroître, est d'autant plus petite que le 
fil esl plus chargé; elle est aussi, pour un fil d'acier, plus petite que pour 
un fil de fer. 
Nous avons vu que, pour le nickel, les divers points de la ligne de Villari 
élaienl si peu éloignés de l'origine que W. Thomson n'avait pu en recon- 
naître l'existence; il avait pensé que la traction diminuait toujours l'aiman- 
tation longitudinale d'un barreau de nickel. IVI. Heydweiler, il esl vrai, a 
reconnu, pour le nickel, l'exislence d'une ligne de Villari peu distante de 
l'origine des coordonnées. En conformité avec les expériences de W. Thom- 
son, M. Bidwell a trouvé que l'aimantalion longitudinale diminuait toujours 
la longueur d'un barreau de nickel ; il va sans dire que l'aimantation com- 
muniquée au nickel par cet observateur surpasse notablement celle qui a 
permis à M. Heydweiler de mettre en évidence la ligne de Villari. 
W. Thomson avait pensé que l'inversion de Villari était déterminée par 
une relation entre la force magnétisante et le poids tenseur; M. Éwing a 
montré que cette manière de voir était incompatible avec ses expériences et 
a émis l'idée que la loi de celte inversion s'exprimait par une relation entre 
la dilatation longitudinale et l'aimantation ; celte idée esl pleinement confir- 
mée par la théorie précédente. 
Les expériences de M. A.-M. Mayer et de M. Bidwell montrent de leur 
côté, ce qui s'accorde également avec notre théorie, que la force magnéti- 
sante qui produit l'allongement maximum d'un fil de fer soumis à une 
traction donnée n'est nullement déterminée; elle n'a pas la même valeur, 
selon qu'elle est obtenue en faisant croître le champ depuis 0 jusqu'à ce que 
le maximum de longueur du barreau soit atleini, ou bien en faisant croître 
le champ au delà de l'intensité que nous venons de définir, et en le faisant 
décroître ensuite. 
La projection du point figuratif du système sur le plan UOW présente les 
