DE LA LUNETTE MÉRIDIENNE. 
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La valeur de c ayant été déterminée par la méthode connue , nous 
la transporterons dans ces trois équations ; représentant par M, M°, M" 
les trois quantités, T— — , T° — — ■ , T" — et éliminant 15a 
i J sm p sin p° 7 sin p ' 
entre la dernière et chacune des deux autres , nous aurons : 
M» — M" = i 
M - M" = t 
{ cos (p°—l) cos(p"— l)\ /sin ( p°—l) sin (p" — l) 
a 
-A 
sin p 
sin p 
S1I1JU 0 Mil p 
sin (p — /) sin (p" — l) 
si n p 
sin p 
Éliminant a et faisant les simplifications, on obtient : 
(M" - M" ) sin p° sin {p — p" ) — (M — M") sin p sin (p° — p") 
(S) .... i 
ï sin (p — p°)cos (/>" — /) 
Ainsi, après avoir trouvé la collimation, on pourra obtenir l'incli- 
naison de l'axe en combinant deux des observations directes qui ont 
servi à déterminer le premier élément, avec une troisième observation, 
faite par réflexion sur un horizon artificiel. 
Pour que l'inclinaison soit obtenue avec toute l'exactitude désirable, 
il faut que les coefficients de (M° — M") et de (M — M") soient 
ramenés simultanément à leur minimum : or, cette condition exige : 
1° que p" soit peu différent de /, ou que l'étoile observée par réflexion 
s'éloigne peu du zénith; 2° que p et p° soient de signes contraires, 
et peu considérables : les étoiles observées directement, que l'on em- 
ploiera à la recherche de i, seront donc les deux circompolaires qui 
ont servi déjà à trouver la collimation. 
Inclinaison par T observation , alternativement directe et réfléchie, 
du passage des circompolaires aux différents fils de la lunette. 
Le moyen précédent m'a conduit à un autre , qui n'est qu'une 
modification du procédé employé ordinairement pour le cercle mural, 
