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Fig. I. 
Z 
Geht ein Stern, dessen Decli- 
nation = r) im Puncte s durch die- 
sen Yertical, so haben wir im 
sphärischen Dreiecke PZs, in wel- 
chem (die Polhöhe des Be- 
obach tungsortes = g> gesetzt). 
PZ =. 90° - cf, 
Ps — 90° — d, ferner die 
Zenithdistanz 
Zs — Z und die Winkel 
PZs = 180° — o; 
PsZ = t 
ZPs :±= T 
sind, die Gleichung: 
sin T cotg <» =4 sin q> sos T — tang d cos q>. 
Dilferenziirt man diese Gleichung nach o> als absolut variabel gesetzt, so 
sin T 
hat man cotg o cos T. d T 
sin 2 o) 
d o) — — sin g> sin T. d T ; hieraus folgt 
nun ist 
mithin 
[cos o) cos T 4- sin o) sin T sin <y>] d T — S * n f . . d or 
sin o) ‘ ’ 
cos o) cos T -|- sin o) sin T sin g> = cos C, nnd 
sin T sin Z 
sin o) cos d 
sin Z 
(A) 
cos Z.dT 
. . d T — 
cos d 
sin Z 
j; . d o), und 
. d o) 
cos d cos C 
Diese Gleichung bestimmt die Aenderung d T des Stundenwinkels, welche 
überhaupt durch eine Aenderung d w des Azimuthes o) herbeigeführt wird. 
§• 2 . 
Eine Aenderung des Azimuthes kann nun aus drei verschiedenen Ursa- 
chen eintreten : 
1. Wegen der Collimation des Mittelfadens; 
2. wegen der Neigung der Drehungsachse des Rohres; 
3. durch unmittelbare Verstellung der optischen Achse. 
Wir nehmen an, es habe der Mittelfaden die Collimation — c und setzen, 
um einen bestimmten Fall im Auge zu behalten , es liege der Mittelfaden 
südlich von der optischen Achse, im Yerticalkreise ZA 4 . (Fig. II.) 
