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In dieselbe Gleichung do)= o>. 2 gesetzt, erhält man 
, ™ . cos Z 
d T — b ; er, 
COS u cos £ ’ 
die Aenderung des Stundenwinkels wegen der Neigung der Drehungsachse. 
Hat endlich die optische Achse aus irgend anderen Ursachen eine um 
w 0 fehlerhafte Stellung im Azimuthe, wo w 0 ebenfalls sehr klein ist, so hat man 
in die Gleichung (A) d w = w 0 gesetzt: 
■> *: . m sin Z 
{d) . . d T — o) a . -r 
u cos ö cos c, 
Die Ableitungen dieser Grössen zeigen auch unmittelbar, mit welchem 
Zeichen die für d T gefundenen Werthe an den für den Mittelfaden gefundenen 
Stundenwinkel t anzubringen sein werden, um den wahren Stundenwinkel T 
des Sternes im Azimuthe w zu erhalten. 
So sieht man (§. 2), dass für westliche Sterne t T gefunden wird, wenn 
sich der Mittelfaden südli h von der optischen Achse befindet, mithin wird in 
c 
diesem Falle t um 
zu vermehren sein. 
cos d cos £ 
Ebenso zeigt (§. 3), dass man t T erhält, wenn das östliche Ende 
der Drehungsachse des Rohres über dem Horizonte steht, demnach t um 
cos Z 
b . r zu vermindern. 
cos o cos c. 
Endlich wird man t T erhalten, wenn die optische Achse im Azimuthe 
sin Z 
o) — co 0 sich befindet, wo dann t um o ; 0 . cos cos ^ zu vermehren sein wird. 
Für die hier gemachten Voraussetzungen ist demnach der wahre Werth 
von T 
1 + 
— b . 
cos Z 
sin Z 
cos ()' cos C ~ * cos rf cos £ ’ 0 * cos d cos £ * 
(Confer §. 12, Gl. (11) meines Aufsatzes über das Passage-Instrument.) 
§. 5 . 
Denkt man sich einen beliebig gelegenen grössten Kreis TS AS (Fig. 2) 
und den Pol dieses Kreises Z, legt durch letzteren die grössten Kreise ZA und 
ZA\ die den Winkel 
AZA = AA‘ = oj, 
einschliessen, so gibt die Gleichung 
0) 
sm = sm z ♦ sm Y - 
den Werth sö = c eines grössten Kreises, welcher durch die in gleicher Ent- 
fernung vom Pole gelegenen Puncte s und 6 geht. 
Legt man durch diese Puncte s und 6 einen Kreis parallel zu NA S , so 
ist das zwischen den Kreisen ZA und ZA' liegende Stück dieses Kreises aus 
bekannten Gründen gleich 
o ) , . sin Z 
