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Sind die Winkel c und w, sehr klein und kann man die dritten und höhe- 
ren Potenzen derselben vernachlässigen, so gibt die Gleichung (o) auch 
c ■==■ o) l . sin Z ; 
man kann also in diesem Falle das zwischen s und 6 liegende Stück eines 
grössten Kreises und den Bogen des Kreises, der durch dieselben Puncte paral- 
lel zum grössten Kreise NAS gelegt wird, einander gleich setzen. 
§• 6 . 
Mittelst dieses Satzes kann man auch auf folgende AYeise zur Bestimmung 
der Grösse des Einflusses gelangen, welchen die Fehler des Instrumentes auf 
den Stundenwinkel T des Sternes ausüben 
Ist die Collimation des Mittelfadens — c und liegt die optische Achse 
in der Ebene des Yerticals ZA, der Mittelfaden in der Ebene des Yertical- 
kreises ZA 1 , so ist (§. 2 und 5) 
s 6 = c , 
und da der Winkel 
s' s 6 = A PsZ = £ 
und das sphärische Dreieck s' s d bei d rechtwinklig ist, so haben wir 
t s d c 
cos C — cos C * 
Mittelst des sphärischen Dreickes Pss J , in welchem Ps = Ps' = 90° — d, 
c 
SS = cos C un< ^ ^ er Winkel s P s ' gleich d T ist, erhält man dann auf bekann- 
tem Wege 
c 
cos £ = cos d d T (confer §. 2) 
also dT — 
c 
cos d cos cT * 
Fig IV. 
z 
Ist ferner das östliche Ende 
der Drehungsachse des Rohres 
um den Winkel b über dem Ho- 
rizonte, so haben wir (Fig. IY.) 
s d = b . cos Z, 
somit im Dreiecke s‘ d s 
s d cos Z 
s' S = == b 
COS t, cos c. 
wo man dann mittelst des Drei- 
eckes s' P s den Winkel 
cos Z 
s'Ps = dr = b 
cos d cos C 
findet. 
Befindet sich endlich die 
optische Achse statt im Yer- 
ticale Z A im Yerticale Z A* 
