BOEKBEOOllDEELING. 
281 
menig opzicht niet verschillen naar hun algemeenen aard van die , 
welke in het luchtledige voorkomen , maar slechts quantitatief. 
Men beschouwt daarom den ether als drager der electrische toe> 
standsveranderingen en schrijft aan de weegbare stof een meer 
secundairen invloed toe. 
De verschillende punten van een electrisch veld kunnen verschillen 
door de richting en de grootte der kracht , die een klein geladen 
voorwerp in de beschouwde punten zou ondervinden. Deze twee ken- 
merken worden samengevat in een vectorgrootheid , die men de electri- 
sche kracht in dat punt van het electrisch veld noemt, terwijl alleen 
de grootte dezer kracht electrische veldsterkte genoemd wordt. Kracht- 
lijnen geven de voorstelling van de richting der electrische kracht 
in de verschillende punten van een electrisch veld. 
Wanneer een lichaam A positief geladen wordt en een lichaam B 
negatief, dan heeft het eerste lichaam een overmaat van positieve 
electronen , die onder eikaars invloed electrische aantrekkingen on- 
dervinden. Dientengevolge bestaat nu in het stelsel van deze twee 
lichamen meer arbeidsvermogen van plaats dan in den neutralen toe- 
stand. Neemt men aan , dat een diëlectricum , waarin een electrisch 
veld bestaat in een bpzonderen toestand verkeert , dan mag men 
veronderstellen , dat dit arbeidsvermogen in het diëlectricum opge- 
hoopt is. Men zou misschien denken , dat een deel van het arbeids- 
vermogen in de geladen geleiders zich bevindt, maar dit is zeer 
onwaarschpnlijk , want in de geleiders zelve bestaat geen electrisch 
veld ^), of m. a. w. de toestand verschilt daar in het geval van lading 
niet met den neutralen toestand. 
Elk deel van een diëlectricum , waarin een electrisch veld bestaat 
beschouwt men als den zetel van zeker arbeidsvermogen en men noemt 
dit arbeidsvermogen de electrische veldenergie. De grootte van dit 
arbeidsvermogen hangt volgens de ervaring niet alleen af van de 
grootte der ladingen , maar ook van den aard van het diëlectricum. 
Om zich een beeld te vormen van een electrisch veld , wordt aan- 
genomen , dat overal in de ruimte een stof aanwezig is met de vol- 
gende eigenschappen : 
„Zy is onsamendrukbaar ^ d. w. z. een zelfde hoeveelheid van de stof 
neemt onder alle omstandigheden een even groot volumen in. 
Zij kan zich bewegen gelijk een vloeistof in zoo verre dat bij haar 
b Zie g 74—77. 
