Über Klangfiguren gespannter Membránén und Glasplatten. Hl 
unendlich vielen Saiten bestehend denken würden; denn schon 
bei dér Oktave dér schwingenden Saite, wenn sich namlich 
au eh in ihrer Mitle cin 
Knotenpunktbildet, gelangen 
wir bei gleicher Betrachtung 
dér Membrán zu einem 
Besnltate, welches ganz 
unmüglich ist. Es müsste 
namlich nach dieser Auf- 
fassung sich in dér Mitte 
dér Membrán auch ein 
Knotenpunkt bilden, was 
aber, solange dér Mittel- 
punkt dér Membrán frei 
schwingen kann, alsó nicht 
fest gehalten wird (wie bei d 
den Chladni’schen Sebeiben), Fig. 13. 
unmöglich ist. Wie sollen 
w'ir uns hier die entgegengesetzt schwingenden Phasen (H ) 
dér Membrán vorstellen ? Wir müssten rein einen um den 
Mittelpunkt wirbelnden Wellenring annehmen ! Viel einfacher 
ist die nachfolgende Er- 
klarung : Teilt sich eine 
Membrán ' in zwei schwin- 
gende Teile, so nimmt sie 
entweder die Form dér Fig. 
13, oder die dér Fig. 14 an. 
In Fig. 13 seben wir ^ 
eine innere Kreisílache mit ^ 
dér Interferenzlinie b und 
dem Schwingungsmittel- 
punkte V — und die aussere 
ringförmige Elache mit dér 
Interferenzlinie a und dér 
Schwingungsmitíellinie ll. Fig. 14. 
Hiebei muss, wenn die ring- 
formige Fliiche a sich in dér Phase ( + ) befindet, die kreis- 
fOrmige Elache h in dér Phase ( — ) sein. — Allé Schwingungs- 
