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INTRODUCTION. 
identiques que possible, placés à 180° l’un de l'autre et disposés l’un au- 
dessus, l’autre au-dessous du plan du cercle, de sorte que leurs effets 
s’ajoutent pour produire la déviation. On dispose l’anneau de telle sorte que 
la ligne qui les joint soit perpendiculaire au méridien magnétique. On 
mesure alors à l’aide du théodolite la déviation ^ et si l’on connaît le coef- 
ficient J , on en déduit i. Ce coefficient est mesuré d’avance par des mesures 
comparatives de l’inclinaison, faites dans un observatoire, à l’aide des instru- 
ments ordinaires et du théodolite magnétique. 
Dans le théodolite Lamont, pour mettre les barreaux dans un plan 
perpendiculaire au méridien magnétique, il faut faire mouvoir à frottement 
l’anneau qui les porte. 
Dans le théodolite Delporte(voir pl. III), les barreaux sont maintenus fixes 
sur le cercle extérieur, et l’on fait mouvoir le cercle intérieur qui porte 
l’aiguille. Pour cela, le cercle extérieur porte entre les supports des tourillons 
deux petits cylindres de cuivre de 51 millimètres de hauteur et de 0 m ,01 
de diamètre. Dans ces cylindres peuvent s’engager, à frottement doux, deux 
barreaux de fer doux de 0 m ,15 de longueur, l’un étant tourné vers le bas, 
l’autre vers le haut. Ils sont arrêtés à hauteur de l’axe de l’aiguille par un 
arrêloir, et celui qui est tourné vers le bas est maintenu au moyen d’une vis 
de serrage. La distance des barreaux au centre est de 7 centimètres. 
Avant d’introduire les barreaux, on amène le déclinomètre dans le méri- 
dien magnétique et l’on fait la lecture à deux verniers disposés aux extrémités 
d’un diamètre; on place alors les barreaux. L’aiguille est déviée et l’on fait 
tourner le déclinomètre jusqu’à ce que la pointe de l’aiguille soit de nouveau 
au centre du réticule. On lit les verniers et l’on obtient ainsi l’angle de 
déviation à 
Reprenons la formule 
t 
tg t = -sin 6 
k 
et différentions i = f(â); nous obtenons 
di 1 
— — = - cos SdS, 
cos i k 
di — - cos* i cos ô dS. 
k 
d’où 
