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El uso^de esla labia es mui fácil i sencillo: — En la primera columna se hallan las 
tempcraluras del aire 'observadas en el termómclro seco; a c'ida teinperálura siguen, 
en linca’.horizontal, las canlidadcs de vapor contenido en el aire que corresponden a 
diversas diferencias observadas. Supóngase que en un instante dado el lermómelro 
seco marca 28“ i el húmedo 16“; la diferencia será i.“ liuscarémos en la colum- 
na 20“ 4" po*' la linea horizontal que corresponde a esta temperatura, pasaremos el 
dedo, hasta pararnos debajo de la dibrencia 4; hallamos en este punto 11.1, lo que 
quiere decir que en este instante coonlienc cada metro cúbico de aire 11.1 gramos de 
vapor. Ahora, si queremos determinar e\ grado de humedad o la fracción de saturación, 
buscaremos en las tablas que se encuentran en lodos los tratados de Física, cuánto va- 
por contiene el aire saturado a la temperatura de 20“; hallarémos que 1 metro cú- 
bico de aire saturado a 20“ contienen 17.3 gramos de vapor: luego la fracción que 
representa el grado de humedad o de saturación en este instante es 
17.3 
lié aqui el modo de proceder fácil, cómodo, lijero, mas no enteramente libre de- 
inexactitudes, que RegnaulL señaló en su importante Memoria sobre los Estudios de 
II ig romstri'a, presentada en la sesión de 21 de abril de 1845 de la .\cademia de 
Ciencias de Paris. 
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En esta .Alemoria se da una demostración completa de la fórmula que se debe em- 
plear paja deducir de sus observaciones psicromélricas la fuerza elástica del vapor 
contenido en el aire en un instante cualquiera, fórmula dada primero porAugust in- 
ventor del Psicrómetro. Dicha fórmula comprende a mas de los datos de la observa- 
ción, que son la temperatura de los dos termómetros i la altura barométrica, l.“ el 
calórico cspcciíico del aire seco, 2.“ el calórico especilieo del vapor de agua, 3“ la 
di.’nsidul del vapor de agina 0“, i.“ el calórico latente del vapor entre las tempera- 
turas observadas. Sustituidos los valores de estas canlidadcs i reducida la fórmula a 
sumas simple espresion, se obtiene. 
x=.r— 
0,558 (t-f) 
bo 
X, es la fuerza clástica del vapor de agua que existe en el aire en el tiempo de la ob- 
servación; 
f, la fuerza elástica del vapor contenido en el aire saturado a la temperatura F; 
t, la temperatura del aire dada por el termómetro seco; 
f', la Icmperalura indicada por el termómetro húmedo; 
/lo, laallura barométrica, reducida a cerode temperatura. 
Al modilienr algunos datos numéricos de esta fónnula, llegnault ha sido conducido 
a admitir la siguiente: 
0.429 (l-f) 
610—1’ 
ha 
Como la que da las resultados mas aproximados a los que se obtienen por el mé- 
todo quimico mas exacto de todos. Sin embargo, sus iibservaciones le han probado 
que aun en la aplicación de dicha fórmula a la práctica el coeficiente 0,420 deberia 
reemplazarse por un otro un poco mas grande: de modo que, según Uegnault, el 
cieficiente 0.480 da uní coincidencia casi completa entre los resultados calculados i 
los que dá la oliservacion directa, para las fracciones de saturación mayores que 0.40; 
i al contrario producen una diferencia todavía mas grande que el coeficiente o-l~9 
i cu .cutido inverso para las fracciones de saturación menores. 
De la última fórmula corréjida por Hegnault me be valido para calcular las fr.ac- 
