-372- 
1:í 1, i calculando uespiics la ¡utegral desde el primer punió liasla B síguela rcfracrinrf 
aslronómica correspondiente al punto B; pero la diferencia de esas dos refraccioncH 
astronómicas es evidentemente la retracción terrestre que sufre el rayodc luz pasando de 
-B a M. De esas dos integrales nos da los valores respectivos la teoría de la refracción nitro- 
noinica con mnc’na exaclitaid, como también se ha calculado i dispuesto en tablas los 
valores correspondientes a cada distancia zenital con sus correcciones debidas al ter- 
mómetro i b irómelro. Pueden servir para este fin las tablas del cálebre astrónomo 
Bessel publicadas primero en su obra: (Fundamenta aslronorniae, Koenigsberg) las 
que se reconocen por lodo el mundo como las mas perfectas. Restando, pues, el se- 
gundo valor de la refracción del primero se obtendrá la refracción terrestre con una 
cxaclilud mayor que la (¡ue se obtiene por cualquier otro modo conocido: por razón 
de que podemos aprovecbarnos en este caso de un gran número de observaciones ya 
hechas, i porque esta parle de la ciencia ha sido cultivada i perfeccionada por los 
hombres mas sabios i mas ilustres en la ciencia. Sin embargo, la práctica ha de re- 
nunciar a este medio, al menos en los mas casos, porque las mas veces el punto B 
os inaccesible e impide hacer las observaciones necesarias i simulláneas. Debemos 
por eso buscar otro medio; i para entender bien la esposicion i el uso del método 
(¡ue voi a esponer, lomamos por punto de partida la siguiente cuestión que se pre- 
senta en la Jeodesía. 
«Conocida la distancia zenital dol punto B lomada del punto A cuya altura sobre 
el nivel del mar se conoce, i determinada la distancia cnlre los dos puntos A i B por 
una triangulación, se quiere delcrmiiiar la altura del punto B sobre el nivel del 
mar.» 
Para resolver esta cuestión tiremos has normales en los puntos B i A, normale.s 
que se corlarán en el centro C i formarán eniresi el ángulo F. Uniendo el punto 
B con A, tendremos el Iriángulo B A C, en el cual por la latitud jcográfica de A 
conocemos el !Mdio de curvatura P i por medio de este i la distancia calculare- 
mos el valor de F; eonoccrémos enlónccs en este Iriángulo el lado 
C A= b-r P 
i los ángulos B A C— 180— a 
B U A=F 
■ V-rbJ, SCI) a 
luego resulta : \= — P 
sen (a — 1') 
designándose por \ la allura del punto B sobre el nivel del mar 
Usíe valor de x no es exacto por ser el ángulo demasiado pequeño i por no haberse 
atendido a la refracción; lo consideraremos, pues, romo un valor aproximativo i por 
medio de él Ilcgarémos a conocer la densidad del aire en B aproximaliva como luego 
esplicaréinos. Figurémonos también otro rayo de luz que salga del punto B i toque 
en su curso la superficie de la tierra en el punto M como hemos dicho ya arriba. 
Tratemos anie todo de determinar la razón de la refracción astronómica horizontal 
en M a Í3 correspondiente a B, para cuyo fin recordarémos la lei de física según la 
cual la razón de las densidades es igual a la de las refracciones. Acabamos de hallar 
D’ 
la densidad D’ de! aire en B; luego conocemos el valor de — siendo D la densidad 
D 
del aire en .M, i por eso la refracción astronómica media en B será igual a 
I)' 
¿02fi.”3 — 
í) 
suponiéndose la refracción astronómica horizontal media al nivel dcl mar igual a 
