DU KOULIS 
I i 
valeur de gii résulte, ainsi que celle (9) de 
ce qui rend cette équation (8) identique. 
On peut, de (9), tirer dt, et, par suite, au moyen de 
quadratures, une table d’autant qu’on veut de valeurs 
numériques de l répondant à des valeurs de f arbitraii'e- 
ment choisies. Et l’on peut Seans cela, comme nous ver- 
rons, ainsi qu’a fait Poisson pour le pendule, si on ne 
s’occupe que des valeurs de f qui successivement rendent 
nul ou maximun, en tirer, sous son expression géné- 
rale approchée, la proportion très-petite dont l’angle © de 
plus grand écart diminue à chaque demi-oscillation. 
3. Détermination ordinaire du roulis en eau calme. 
Disons maintenant les manières, ou connues, ou nouvelles, 
dont on pose et résout les équations du roulis, en nous 
bornant, pour simplifier, à la supposition, habituellement 
réalisée à peu près, que la coque du navire, ainsi que son 
jioids, est symétrique par rapport à deux plans rectangu- 
laires, l’un longitudinal l’autre transversal, verticaux dans 
l’état d’équilibre sur eau calme ; plans dont l’intersection 
comprend le centre de gravité général du poids du navire. 
IN'ous appellerons ce centre 
D, 
et, généralement un peu au tlessous, dans cette même 
position d’équilibre, 
C, 
le centre de gravité du volume plongé, qui est nommé 
centre de carène. 
Si l’on fait dévier très-peu, et latéralement, le navire de 
sa situation d’équilibre, en sorte que, sans aucun change- 
ment du volume de l’eau déplacée, l’axe de symétiâeEri 
