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DU IIOULIS 
T,/ le même temps, lorsque nous tiendrons compte de 
ces résistances. 
Le navire se trouve sollicité par deux forces vei'ticales 
égales à P, l’une agissant de haut en bas, et appliquée à 
son centre de gravité G, l’autre de bas en liant a])pliquée 
au centre actuel de caréné C' et tendant à ramener le navire 
à sa situation d’équilibre en le faisant tourner, avec un bi'as 
de levier ipii est évidemment 
(II) M(i sin ffl =:(p — a) sin 
autour du centre de gravité G ; rotation qui aura lieu, 
d’après un théorème connu de mécanique, comme si ce 
centre était immobile. 
Dans ce mouvement de retour dit de rappel, puis dans 
celui à'abattée ou de déviation angulaire nouvelle du côté 
opposé, et ensuite d’oscillation de part et d’autre de la situa- 
tion d’équilibre, l’inertie de l’élément m de la masse du 
navire est 
en sorte <pie, comme le bras de levier fixe de cette force est 
r, si, en négligeant les résistances, l’on pose l’équaliond’é- 
quilibre de rotation, autour du centre de gravité, des 
inerties du navire et des poussées du fluide sur sa coque, 
l’on a 
( 12 ) 
^ s mr- — P (p — a) sin = 0, 
d’où 
sinffl=0 ou 
