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tüLis dovLMmsdcs ccrclus, peut ;ivoii‘ dus grandeurs consi- 
dérables, telles que plusieurs mètres. 
M.Bertin, dans sa publication de 'I8G9, a construit de 
toutes pièces ces formules (i8) en laissant d’abord dans 
l’indétermination la relation de L à T ainsi que la forme et 
la grandeur des coefficients affectant le sinus et le cosinus 
des arcs croissant comme le temps ; coelïicients (ju’i! sup- 
jiose même d’abord inégaux, et qu’il détermine ingénieuse- 
ment en exprimant T, la condition pour (pie le volume des 
éléments se conserve, ou (comme on vient de le voir dans 
doc cl Z ilz> (I oc 
une note) pour que y- -7^ — ir ^ indépendant 
vttX/Q et OC Q et ^ Q 
de t ; 2^ la condition de normalité, à la surface supé- 
rieure ^^=0, et, j)ar suite, à toutes les autres surfaces 
- = constante, de la résultante des forces tant motrices 
æ: 
(jue d’inertie — , <7 — -jj. animant i’unilé de masse des 
molécules qui se trouvent sur ces surfaces, ou des élé- 
ments qu’elles traversent. 
Dans son écrit complémentaire présenté à l’Académie en 
conscrvcalion des volumes, c’csl-à-dirc exactement si l’excursion 
2 'Jr- — r'- au fond est nulle, et très approximativement si son 
rapport à L a son carré très-petit. 
Quant à la formule (45), donnant la pression p, si on la dilîé- 
rentio par rapport à y, on a, vu (pie ii = p. 7 , exactement la se- 
conde expression [h] divisée par (/. Et si on diirérentie la même 
formule (45) par rapport à . 7 ;^, l’on a la iiremièrc (/(), sauf (pue 
celle-ci contient do plus 
r/LT 
f.c. = —TV- 
h r 
— -SC — nr 
î'n L- 
r- 
c’est-à-dire celte oxj)ression (/') ([ui est nulle ou iiégligealde dans 
le cas (jue l’on vient de dire. 
