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DU COURANT ALTERNATIF 
SCO par ic vont ii’cst pas syinctriijuc par rajiport à la 
verlicale passant par sou sommet. Le veut poussant la 
lame dans le sens de la llèche((ig.l), la distance des ver- 
ticales A et B est moins grande que celle des verticales B 
et G. Gela est probablement dû cà ce que la pression du 
vent déCorme la boule; mais enfin, cela existe ; il n’y a 
(fu’à le regarder [)Our le voir! Ges deux principes, d’une 
vérité incontestable, suffisent pour s’expliquer les diffé- 
rents phénomènes produits par les courants alternatifs 
de la houle. 
Sur la pente d’une houle A B (lig. 1), une molécule a 
est soumise à une accélération de vitesse égale à la coin- 
O 
posante de la pesanteur dans le sens de la houle. Si nous 
suivons des yeux un corps flottant remplaçant la molécule 
U, nous voyons que i’onde se propageant rapidement 
passe sous le corps a, le soulève et lui fait occuper suc- 
cessivement tous les points de la courbe A B. Pendant tout 
ce temps, la molécule a est soumise à une accélération 
de vitesse ([ui lui imprime une vitesse jiropre dans le sens 
de B A. G’est cette vitesse qui est le courant alternatif 
de surface, celui (ju’ii nous importe de connaître. Gomme 
on le voit, c’est quand le sommet de la houle a atteint la 
molécule a que la [)lus grande somme de ses accéléra- 
tions s’est accumulée; car aussitôt que le sommet de la 
houle l’a dépassée, la^molécule se trouve sur une pente 
d’un sens ojiposé où elie est soumise à des accélérations 
de vitesse en sens inverse des premières. Sur la piente 
B G, le premier effet de l’accélération d.e vitesse à laquelle 
la molécuieest soumise, est de déti'uire la vitesse acipiise 
sur la pente A B. Puis en second lieu de donner à la mo- 
lécule une vitesse propre dans le sens de B G que nous 
appelons courant de retour. !l y a donc sur la [)ente P» G 
un point où le courant e.<t nul. Ouelle position occiqie ce 
