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NOTIONS NOUVELLES 
action calori(jiio cxtéTioLire, celte action interviendra 
comme une force introduite tlans le système dynamique 
appüijué, et l’on ajoutera au second membre de l’équa- 
tion (l),un terme exprimanb suivant les règles delallicr- 
modynamique, la quantité du travail correspondant. 
90. — Nous avons, pour plus de généralité, suppose 
le corps en mouvement dans l’espace, mais le théorème 
exprimé par l’équation (I) est évidemment applicable au 
cas où un corps en repos reçoit des actions et réactions 
dont la résultante se trouve nulle, et dont les intensités, 
ou celle de l’une d’entre elles, sont sufrisantes pour y 
produire un travail intermoléculaire, par exemple une 
compression. 
100. — A des déformations succède, lors(|ue le corps 
devient libre, une [)ériode inverse de travail intermolécu- 
laire dans laquelle les actions qui produisent directement 
des mouvements intestins, et que je nommerai, en géné- 
ral, forces excitatrices, sont intérieures : le tliéoréme 
exprimé par l’équation (i) est applicable, rationnellement, 
à celte période comme à la précédente ; mais, dans l’étal 
actuel de nos connaissances, on ne poui-rait réaliser cette 
application, les déplacements relatifs intérieurs des molé- 
cules n’étant pas observables. Quant à égaler, lorsque le 
corps revient à sa forme primitive, le travail intermolécu- 
laire de la seconde période à celui de la première, cette 
équivalence ne nous paraîtrait admissible que pour les 
gaz, attendu que, dans les solides et les liquides, il doit 
exister, par suite de la structure interne ou do la visco- 
sité, des actions mutuelles qui interviennent comme 
Insistances dans les deux périodes successives, et au tra- 
vail desquelles s’ajoute, dans la première, celui de la force 
d’élasticité, force qui devient ensuite excitatrice. 
101. — Je ferai enlin remarquer que l’on |)ourra 
