[Memoria V.J 
Prof. Virgilio Polara 
E poiché si potrà certamente trovare un intero p tale che sia p. e = ~ , sarà in 
tale ipotesi 
> p+t — ( P + ~2~j k 
e quindi le perturbazioni provenienti dalle fenditure l a e {p -j- 1 ) esima si neutralizzeranno 
perchè in ritardo 1’ una sull’altra di mezza lunghezza d’onda: lo stesso accadrà per le 
perturbazioni provenienti dalla 2 a e {p-\-2) esirna , dalla 3 a e (p-\-'ò) eiii '" a , etc. fenditura. 
E manifesto però che le perturbazioni relative all’ ultimo gruppo di fenditure in nu- 
mero inferiore a p -j- 1 non saranno così compensate, e di tali perturbazioni la teoria ele- 
mantare trascura 1’ effetto. 
Il Wood (*) nel suo trattato d’ottica fisica dopo aver calcolato 1’ intensità nello spet- 
tro prodotto per diffrazione da una fenditura di larghezza a e stabilito così la relazione 
( 1 ) 
sen* x 
a sen ò 
n~ 
1 
— essendo Ò l’angolo di diffrazione — dimostra l’esistenza dei massimi principali e dei 
massimi e minimi secondari nei reticoli di diffrazione servendosi del metodo grafico di 
composizione di diverse vibrazioni. 
Così nel caso di un reticolo con tre soli tratti, per una differenza di fase fra le vi- 
brazioni corrispondenti di due fenditure consecutive = 0, l’intensità, assunta eguale 
ad uno 1’ ampiezza relativa a ciascun tratto , sarà 3 2 — 9, e in corrispondenza si avrà 
un massimo principale. Per una differenza di fase cp — 90° l’intensità sarà invece eguale 
ad imo , e per cp = 120° 1’ intensità sarà ancora eguale ad uno e si avrà in corrispon- 
denza un massimo secondario. 
In casi speciali di 3, 4, 5, 6, 12 fenditure il Wood può anche determinare con questo 
metodo il numero e la posizione dei massimi secondari e argomentare , per generalizza- 
zione, che fra due massimi principali consecutivi si trovano n — 2 massimi secondari. 
Ora , se è vero che la trattazione analitica completa del problema della determina- 
zione dell’ intensità nello spettro prodotto da un reticolo di diffrazione di n tratti esige 
parecchie pagine di calcolo", 1’ uso di sommatorie e la sommazione d’ una serie trigono- 
metrica della forma 
sen x -j- sen (x-j-v) -f- sen (x-j-2 y) -(- sen (x-j-3jy) -f- — sen [x -j- (n — 1) y] , 
per modo che il lettore dimentica facilmente il significato fisico dei risultati stabiliti ; non 
è però men vero che la rappresentazione geometrica del Wood , senza la determinazione 
dell’ intensità nello spettro in ogni caso , non ha quella generalità che si conviene alla 
natura del problema. 
È quindi a mio parere opportuno che la teoria dei reticoli di diffrazione in un trattato 
non del tutto elementare sia fatta col metodo analitico là dove esso non implichi grande 
apparato di calcolo e col metodo grafico dove il calcolo velerebbe inutilmente 1’ aspetto 
fìsico del problema. 
(*) WOOD — Oplique physique — Tome I, Paris, Gauthier-Villars, 1913. 
