SUR HOULE NON SYNCHRONE 
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Ainsi, pour toutes les valeurs de (m — 1) supérieure à 3, 
les demi-amplitudes d’apogée varient de 12° à 50° ; on peut 
même dire qu’elles restent comprises entre 12° et 40°, car 
le synchronisme n’est jamais parfait. Tous ces chiffres 
rentrent bien dans les données connues par l’observation à 
la mer, et permettent de mesurer les progrès faits depuis 
l’époque des théorèmes qui conduisaient si vite à des demi- 
amplitudes de 90°. Si même on considère que le tableau 
précédent est établi par des calculs faits sans l’intervention 
d’aucun coefficient de correction empirique, on peut consi- 
dérer la théorie du roulis comme plus avancée que celles 
acceptées pour beaucoup de phénomènes d’hydrodynamique. 
Sur le tableau, la réduction des amplitudes est très 
considérable, du moins à la partie supérieure, quand on 
descend d’une colonne horizontale à la suivante, et cela, 
même pour les petites valeurs de [m — 1). L’influence 
prépondérante de la résistance de la carène sur l’amplitude 
du roulis s’étend donc bien au-delà du cas du synchronisme 
avec la houle. Il est facile de reconnaître d’ailleurs qu’une 
grande augmentation de valeur de N, non seulement 
diminue la demi-amplitude <1> A , à valeur constante de [m — 1), 
mais encore diminue l’augmentation qui résulterait d’un 
accroissement de ( m — 1) ; ainsi par exemple, pour 
N = 0,044, une augmentation de ( m — 1) dans le rapport 
de 3 à 9 augmente f b A dans le rapport 1,3 seulement, tandis 
que, pour N = 0,004, elle l’augmente dans le rapport 1,7. 
Il est permis de conclure delà, qu’après l’adoption générale 
de mesures aussi efficaces que celles récemment intro- 
duites par Sir William White pour augmenter la résis- 
tance des cuirassés au roulis, on n’observera plus des 
rapports aussi grands, entre les amplitudes de navires de 
périodes T n différentes, naviguant de conserve. 
A la partie inférieure du tableau, l’effet de N sur la demi- 
