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INTENSITÉ RELATIVE 
Cela posé, on sait que si un faisceau lumineux perd 
une certaine fraction de son intensité en traversant une 
certaine couche atmosphérique, un dixième, par exem- 
ple, de sorte qu’après le passage, il serait réduit aux 
neuf dixièmes de sa valeur; en traversant une seconde 
couche semblable, il perdrait encore un dixième de 
cette nouvelle valeur et serait alors après ce nouveau 
passage réduit aux neuf dixièmes des neuf dixièmes 
de sa valeur primitive. De même, après avoir tra- 
versé une troisième couche semblable , il ne serait 
plus que les neuf dixième.s des neuf dixièmes de sa va- 
leur primitive, et ainsi de suite, de sorte qu’après avoir 
traversé un certain nombre de couches, son intensité 
est égale à neuf dixièmes multiplié autant de fois par 
lui-même qu’il y a eu découches traversées. Nous avons 
supposé pour fixer les idées que les neuf dixièmes de 
l’intensité restaient après le passage dans la première 
couche, mais pour toute autre valeur du pouvoir de 
transmission, la loi serait la même, et d’une manière 
générale, on voit que l’intensité d’un faisceau après 
son passage à travers une certaine épaisseur atmo- 
sphérique sera égale à son intensité primitive multipliée 
par le pouvoir de transmission autant de fois que cette 
épaisseur renferme d’unités. 
Si donc nous connaissions le pouvoir de transmis- 
sion de l’atmosphère absorbante du soleil, c’est-à-dire, 
la fraction de l’intensité primitive qui reste au fais- 
ceau lumineux émané du centre après avoir traversé 
cette atmosphère dans la direction perpendiculaire, nous 
pourrions connaître, d’après la loi que nous venons de 
rapporter, quelle serait l’intensité après avoir traversé 
des épaisseurs atmosphériques 1 fois et G'i52 dix mil- 
lièmes et 4 fois et 302 dix millièmes plus grandes 
