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INTENSITÉ RELATIVE 
d’un bon oculaire à projection, formé par exemple de 
Tobjectif d’un appareil photographique quart de plaque, 
une belle image projetée du soleil^ de 20 à 2o centimè- 
tres de diamètre au moins. A l’aide d’un prisme à réile- 
xion totale placé devant l’oculaire, on renvoie cette 
image dans un sens perpendiculaire à Taxe de la lunette, 
où elle tombe sur un écran de carton blanc. Derrière cet 
écran, on place une autre lunette plus petite, dont l’ocu- 
laire, également muni d’un prisme, renvoie une seconde 
image du soleil sur un second écran parallèle au pre- 
mier, et situé derrière lui. Dans le premier écran est un 
trou de la grandeur de la projection d’une tache so- 
laire de dimension moyenne, et à travers ce trou on 
aperçoit un point de l’image solaire formée par le second 
écran. Cela posé, en faisant varier la distance du second 
écran à l’oculaire de la seconde lunette, on fait varier 
la grandeur et par suite l’intensité de la seconde image 
solaire, et par là on peut amener l’intensité du point de 
cette seconde image vue à travers le trou du premier 
écran, à devenir égale à l’intensité, soit d’une facule quel- 
conque, soit de l’ombre ou de la pénombre d’une tache 
également quelconque de la première image que l’on fait 
se projeter près du trou du premier écran à l’aide d’un 
mouvement convenable de la première lunette. A éga- 
lité de grandeur des deux images solaires, leurs intensi- 
tés sont entre elles comme les surfaces des deux objec- 
tifs et pour chaque image l’intensité varie en raison in- 
verse des carrés de la distance de l’écran à l’oculaire. 
De là il est facile de conclure que le rapport de l’inten- 
sité de la seconde image à la première est égal au rap- 
port de la surface du second objectif à celle du premier, 
multipliée par le rapport du carré de la distance de 
l’oculaire à l’écran de la première image, au carré de la 
