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E. Wiechert, Elektrodynamik. 
sämmtlicher positiv elektrisirten Körper in dem einen, und die Bahnen sämmtlicher negativen Körper 
jn dem anderen Sinne um die Axe herum. — Wir schliessen aus diesen Erscheinungen, 
dass die magnetische Erregung des Aethers an jeder Stelle durch eine Grösse 
charakterisirt werden kann, die Intensität, Linienorientirung und Drehsinn um 
diese besitzt. Eine Grösse dieser Art heisst (nach Olifford) „Rotor“; zum „elektrischen 
Vektor“ gesellt sich also ein „magnetischer Rotor“. Ebenso wie bei der Feststellung der 
Richtung des elektrischen Vektors bevorzugen wir die positive Elektrisirung auch bei der Feststellung 
des Drehsinnes für den magnetischen Rotor, indem wir uns für denjenigen Sinn entscheiden, der 
durch die Wirbelrichtung der positiv elektrisirten Körper angedeutet wird. Die Inten- 
sität des Rotors setzen wir proportional mit den mechanischen Kräften. 
Bisher hat man für die Theorie der Elektrodynamik nicht einen Rotor, sondern einen 
Vektor verwerthet. Diesem schreibt man dieselbe Intensität und dieselbe Linienorientirung zu 
wie dem Rotor und diejenige Gleitrichtung längs der Linienorientirung, welche zusammen mit dem 
Drehsinn des Rotors einer Linksschraube entspricht. Der Ausgangspunkt für die Defi- 
nition des Vektors bildet dabei das Verhalten von Magneten im magnetisch er- 
regten Felde: Eine Magnetnadel stellt sich so ein, dass ihre magnetische Axe mit der Axe der 
magnetischen Erregung zusammenfällt. Diejenige Richtung nun, welche vom Südpol zum 
Nordpol der zur Ruhe gekommenen Nadel führt, wird als Richtung des magnetischen 
Vektors angesehen. 
Der magnetische Vektor hat in manchen Fällen Vorzüge vor dem magnetischen Rotor, 
in der Regel aber und vor Allem bei theoretischen Untersuchungen, wie wir sie hier beabsichtigen, 
steht der Rotor als der naturgemässere Begriff weit voran. 
Das geometrische Verhältnis des magnetischen Vektors und des magnetischen 
Rotors wird durch Figur 1 dargestellt und kann durch folgende Regeln leicht und. 
bequem charakterisirt werden: „Vektor und Rotor bilden zusammen ein 
Linksschraubensystem, ein Hopfenrankensystem, widersprechen also einem 
Rechtsschraubensystem, einem Weinrankensystem.“ — „Blickt man auf die ma- 
gnetisch erregte Stelle in der Richtung des magnetischen Vektors, so ist 
der Drehsinn des Rotors der Bewegung des Uhrzeigers entgegen- 
gesetzt.“ — „Denkt man sich so gestellt, dass die Vektorrichtung von 
den Füssen nach dem Kopfe weist, so wird durch die Wirbelrichtung des Rotors 
eine Drehung angedeutet, bei der die linke Schulter vor, und die rechte Schulter 
zurück tritt.“ — Besonders diejenigen Formulirungen, in welchen der Begriff „links“ verwerthet 
wird, sind dem Gedächtniss leicht einzuprägen, weil sie an die bekannte Ampere’sche Regel er- 
innern, mit der sie enge Zusammenhängen. 
Die Linienorientirung des elektrischen Vektors werden wir als „Axe“ der elektrischen 
Erregung bezeichnen, ebenso die Linienorientirung des magnetischen Rotors als „Axe“ der 
magnetischen Erregung. Kurven, deren Tangente überall mit der Axe der elektrischen oder 
magnetischen Erregung zusammenfälit, sollen elektrische und magnetische „Leitlinien“ heissen, 
oder auch „elektrische Kraftlinien“ und „magnetische Wirbellinien.“ 
Alle die Begriffe: „Zusammensetzung“ und „Zerlegung“, „Resultanten“ und 
„Komponenten“ finden auf den magnetischen Rotor gerade ebenso Anwendung, wie auf den 
elektrischen Vektor, denn sie haben für einen Rotor ganz dieselbe Bedeutung wie für einen Vektor. 
Um die Darstellung vor Weitschweifigkeiten zu bewahren, ist für uns ein Ausdruck erforderlich, der 
Linienorientirung und Drehsinn um diese in ähnlicher Weise zusammenfasst, wie der Ausdruck 
„Richtung im Raume“, Linienorientirung und Gleitrichtung längs dieser; es soll der Aus- 
druck „Wirbelrichtung im Raume“ verwendet werden. 
R ist im Folgenden stets das mathematische Symbol für den elektrischen 
Vektor, H das Symbol für den magnetischen Rotor. R v bedeutet die Komponente von R 
in Bezug auf die Richtung v, ebenso H v die Komponente von H in Bezug auf die Wirbelrichtung v. 
Es ist also: 
(2) 
R, 
R cos (R, v ) ; 
H v — 11 cos (U, v). 
