Erregung des Aethers in stationären Systemen. 
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Magnetisirung in p stehen; in dem anderen Falle bildet der Raum einen Cylinder, dessen Länge sehr 
gross gegenüber den Querdimensionen ist, und dessen Axe der magnetischen Axe in p parallel verläuft. 
In dem ersten Fall ist der Grenzwerth der Rechnung sogleich der gesuchte Werth 
des mittleren magnetischen Rotors H, im zweiten Fall erhalten wir einen von R verschiedenen 
Rotor, der wegen seiner grossen Wichtigkeit für die Theorie des Magnetismus der „sekundäre 
magnetische Rotor“ genannt und mit ^bezeichnet werden soll. Der primäre magnetische Rotor H 
ergiebt sich als die Resultante des sekundären magnetischen Rotor 31 und eines Rotors, der ebenso 
orientirt ist wie die Magnetisirung M und eine 4 n -mal grössere Intensität besitzt: 
(35) = + 
Ebenso wie dem primären magnetischen Rotor 11 können wir auch dem sekundären Rotor 31 
im ganzen Felde des Systems eine bestimmte Bedeutung zuschreiben. Es muss zu dem Zweck im 
Anschluss an den Satz (35) in nicht magnetisirten Regionen 31 mit H identisch gesetzt werden. — 
H und 31 erfüllen die Bedingungen: 
(36) Torsion ( H ) = 0; (37) Quirl (H) = = An Quirl (M); 
(38) — H ( ^ — 0; H (2) — = 4 n (m® — M { ^. 
(39) Quirl {31) = 0; (40) Torsion {31) — = — An Torsion (A4); 
(41) <%’ (2) — 31 ( - 1) == — 4 n {m &) — M a \ M 2) — 3!^ ] — 0. 
und zwar (36), (39) überall. (37), (40) in Räumen stetiger Variation, (38), (41) an Unstetigkeitsflächen. 
v bezeichnet die Normalkomponente, | eine beliebige Parallelkomponente. — Wie man sieht, ist 
der primäre Rotor nur unstetig an Flächen, in denen die Par allel-Komponete der Magne- 
tisirung sich unstetig ändert, und der sekundäre Rotor nur unstetig an Flächen, in denen die 
Normal -Komponente der Magnetisirung sich unstetig ändert. Die Unstetigkeifc von IT beschränkt 
sich auf einen Sprung in der Parallel-Komponente und die Unstetigkeit von 31 auf einen Sprung in 
der Normal-Komponente. 
Besteht z. B. das magnetische System aus einem gleichmässig magnetisirten Cjdinder in 
einer nicht-magnetischen Umgebung, und ist die Magnetisirung ebenso orientirt wie die Cylinder-Axe, 
so wird der primäre magnetische Rotor nur auf der Mantelfläche unstetig und der sekundäre mag- 
netische Rotor nur auf den Endflächen. Durch die Gleichungen (26), (27) erfahren wir überdies, dass 
das zugehörige elektrische Stromsystem sich in diesem Falle auf Flächenströme beschränkt, welche 
die Mantelfläche des Cylinders mit überall gleichmässiger Intensität umkreisen. 
Die eigentliche Bedeutung des sekundären magnetischen Rotors beruht 
darauf, dass es mit seiner Hülfe gelingt di6 Theorie der magnetischen Erregung 
des Aethers in sehr bequemer und übersichtlicher Weise ähnlich wie die Theorie 
der elektrischen Erregung auf das Glied n = 2 zu gründen (Seite 11). Zu dem Zweck 
wird als ein Analogon zu dem Begriff der elektrischen Menge der Begriff der „magnetischen 
Menge“ eingeführt. In Gebieten, in welchen M stetig ist, setzen wir: 
(42) Linkstorsion {M) = — q, 
und für Unstetigkeitsflächen von M: 
(43) Af (1) + M (2) = M ( - 2) — M {1) = — a, 
wobei in der letzteren Formel und die Intensitäten der Normal-Komponenten von M be- 
deuten, bezogen auf diejenigen Wirbelrichtungen, welche mit den von der Fläche fortweisenden 
Normalen-Richtungen Linksschrauben-Systeme bilden. Mittels (42) und (43) verwandelt sich das 
Gleichungssystem (39), (40), (41) in: 
(44) Quirl {31) = 0; (45) Linkstorsion {31) = An q] 
(46) 3l3) — 31 W = 4 na: 31 ® - 31 W = 0. 
v / V V ’ss 
und tritt genau in Parallele mit dem System (21), (22), (23) für den elektrischen Vektor B. Dem 
