Elektrostatik. 
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wirkenden mechanischen Kräfte werden richtig erhalten, wenn man annimmt, dass je zwei Elemente 
von freiem Magnetismus d fi, d/u‘, jenachdem sie gleicher oder entgegengesetzter Art sind, einander 
abstossen oder anziehen mit einer Kraft, deren Intensität K angegeben wird durch : 
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d fx d 
Vervollständigung der Theorie der Elektrostatik. 
No th wendi gkeit der Vervollständigung. Auf die elektrischen Atome, welche dem 
Verbände materieller Körper angehören, wirken nicht nur die im vorigen Abschnitt besprochenen 
Kräfte wegen der mittleren elektromagnetischen Erregung des Aethers ein, sondern auch Kräfte 
anderer Art wegen der Wechselwirkung mit der umgebenden Materie. Auch von diesen dürfen wir 
wohl annehmen, dass sie durch den Aether vermittelt werden, und sicherlich spielen dabei elektrische 
und magnetische Kräfte eine grosse Rolle, aber wie dem auch sei, wir brauchen hierauf im Folgenden 
nicht zu achten, denn es genügt für uns zu wissen, dass neben den Kräften, welche als Fern- 
wirkungen zwischen freien elektrischen Elementen, Stromelementen und freien magnetischen 
Elementen aufgefasst werden können, für die elektrischen und magnetischen Erscheinungen noch 
andere in Betracht kommen, welche Wirkungen im molekularen Bereich darstellen. Bei diesen Nah- 
wirkungen ist wegen der komplicirten Beschaffenheit der molekularen Struktur und der molekularen 
Bewegungen eine bunte Mannigfaltigkeit zu erwarten. — Wiederum nehmen wir an, dass das elektro- 
magnetische System, um dessen Untersuchungen es sich handelt entweder stationär ist, oder seinen 
Zustand nur so langsam ändert, dass die Gesetze für den stationären Zustand jederzeit mit grosser 
Annäherung gelten. In diesem Abschnitt handelt es sich zunächst um die 
Elektrostatik. Unter der Einwirkung des mittleren elektrischen Vektors R wird in der 
Materie die positive Elektricität nach der einen, die negative Elektricität nach der anderen Seite ge- 
trieben. Je nach ihrem Verhalten diesen elektrischen Kräften gegenüber unterscheidet man die 
materiellen Körper in Leiter und Nichtleiter oder Isolatoren. 
Leiter. In Leitern giebt es nur eine ganz bestimmte Vertheilung des elektrischen 
Vektors R, bei der die elektrischen Atome — abgesehen von ihren Wärmebewegungen — in Ruhe 
bleiben; alle übrigen Vertheilungen verursachen einen dauernden Strom. Auf die Gesetze für diesen 
werden wir später zu sprechen kommen, hier wird zunächst der Fall der Ruhe angenommen. 
Ist dann R der elektrische Vektor an irgend einer Stelle, so kann die Sache so aufgefasst werden, 
als ob der durch R bestimmte Antrieb des Aethers durch einen entgegenstehenden Antrieb der 
Materie wett gemacht wird. Der letztere Antrieb lässt sich durch einen Vektor R‘ von ganz ähn- 
licher Bedeutung wie R darstellen. Wir werden ihn wegen seiner Beziehungen zu der elektro- 
motorischen Kraft den „elektromotorischen Vektor“ nennen. — Das Auftreten des elektro- 
motorischen Vektors setzt offenbar eine Anisotropie des Mediums an der betreffenden Stelle voraus, 
und zwar eine Anisotropie polarer Art. Erfahrungsgemäss genügt schon eine Störung der 
Isotropie durch Temperaturungleichheiten ; die mächtigste Ursache, welche wir kennen, bilden örtliche 
Variationen in der chemischen Beschaffenheit. 
Der elektromotorische Vektor R‘ ist durch die Eigenart des Leiters bestimmt. Soll keine 
Strömung der Elektricität stattfinden, so muss überall die Bedingung R — — — R‘ erfüllt sein. 
Bezeichnen wir wie bisher die räumliche Dichte der freien Elektricität mit q und ihre Flächendichte 
mit <r, so ergiebt sich für den Fall der Ruhe in Räumen stetiger Variation von R‘ die Beziehung 
4,n q = Divergenz (R) — — Divergenz (R‘) und an Unstetigkeitsflächen von R‘ die Beziehung 
4 n a = R {1) -f- R U) = — R‘ [1) — R‘ (2) , wobei R‘ {1] , R‘^ ] die Intensitäten der beiden von der Un- 
stätigkeitsfläche fortgerichteten Komponenten von R' bedeuten. 
Im Innern eines isotropen Leiters muss R 1 = 0 sein ; hieraus folgt R = 0 und q = 0, 
wir erhalten also den folgenden Satz: Soll keine elektrische Strömung stattfinden, so muss im 
Innern eines isotropen Leiters R überall verschwinden, und es darf nirgends freie Elektricität vor- 
handen sein. Das „Innere“ steht hier im Gegensatz zur „Oberfläche“. 
Auch an der Grenzfläche zweier isotroper Leiter darf keine freie Elektricität angehäuft 
sein, weil die Normalkomponente von R zu beiden Seiten verschwinden muss. 
