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E. Wiechert-, Elektrodynamik. 
Dielektrische Polarisation. Wahre und scheinbare Elektricität. Da der 
Verband der Atome in einem materiellen Körper nicht völlig starr ist, verschieben sich die elektrischen 
Atome unter (dein Einfluss von B in einem Nichtleiter ebenso wie in einem Leiter; es entstehen 
dabei aber Gegenkräfte, welche einen dauernden Strom verhindern, und nur eine Veränderung der 
Lage (genauer der „Mittellage“) zulassen. Wegen dieser elektrischen Verschiebungen in ihrem Innern 
wollen wir die materiellen Isolatoren „Dielektrika“ nennen. 
Wachsen die vom Aether ausgeübten elektrischen Kräfte gar zu hoch an, so wird die 
Festigkeit des Dielektrikums überwunden, und es tritt Leitung oder Zerstörung ein. Bleiben die 
elektrischen Kräfte gering, so liegt es nahe, die Verschiebungen proportional mit den antreibenden 
Kräften zu setzen. Da diese denkbar einfachste Annahme in der That genügt, um die wesent- 
lichsten Züge des Phänomens darzustellen, werden wir sie bis auf Weiteres unseren Untersuchungen 
zu Grunde legen. 
Unsere erste Aufgabe muss es sein, Art und Intensität der Veränderungen des Dielektrikum 
unter der Einwirkung der elektrischen Kräfte in einer für unsere Zwecke hinreichenden Weise fest- 
zustellen und zu messen. Im Innern des Dielektrikums werde ein Punkt beliebig ausgewählt, durch 
ihn eine Ebene beliebig gelegt, und in dieser ein Flächenelement d io abgegrenzt, das den Punkt ent- 
hält. v sei eine der beiden Normalenrichtungen, d e die in der Richtung von v durch das Element 
unter dem Einfluss der elektrischen Kräfte hindurch getretene Elektricitätsmenge, dann heisst 
JI V = ds/dco, d. i. die auf die Flächeneinheit bezogene Elektricitätsmenge, „dielektrische 
Polarisation“ in der Richtung v. — Eine mathematische Untersuchung lehrt, dass U v für eine 
gewisse Richtung v einen maximalen positiven Werth annimmt: der Vektor, welcher aus diesem 
Werth und der zugehörigen Richtung gebildet wird, heisst kurz „dielektrische Polarisation“. 
Wir wollen sie mit 77 bezeichnen; dann ist IT V die Komponente von 77 in der Richtung v. 
Da wir die elektrischen Verschiebungen proportional mit B annehmen, müssen wir n pro- 
portional mit B setzen. In isotropen Medien tüüssen IT und B überdies gleiche Richtung haben, so 
dass wir die Gleichung erhalten: 
(59) II = = pB, 
welche nur eine einzige für das isotrope Dielektrikum charakteristische Konstante, p enthält. — Die 
Erweiterung von (59) für anisotrope Medien ist so einfach, dass es unnöthig scheint darauf einzugehen. 
Im Innern und an der Grenze von dielektrischen Medien unterscheidet man „wahre“ und 
„scheinbare“ Elektricität. Als wahre Elektricität wird diejenige freie Elektricität bezeichnet, welche 
sich ergeben würde, wenn die dielektrische Polarisation nicht vorhanden wäre. Als scheinbare 
Elektricität gilt die thatsächlich auftretende freie Elektricität. Für die letztere werden wir wie bisher 
die Symbole e, q, a benutzen, für die erstere die Symbole e w , q w , a w . Setzen wir: 
( 60 ) f = £ w + V Q = Qw + Qp> ° ~ a w + V 
so beziehen sich e p , Q p , a p auf die Elektricität, welche durch die dielektrische Verschiebung herbei 
geschafft ist. In Räumen stetiger Variation von TT und an Unstetigkeitsflächen ergeben sich sogleich 
die Beziehungen : 
(61) e P = ~ Divergenz^), (62) a p = - 17«, - 77«. 
v bedeutet die von der Seite (1) nach der Seite (2) führende Normalenrichtung. Die wahre Elektri- 
sirung kann sich nur durch Leitung verändern; wo diese ausgeschlossen ist, sind also t w , q w , o w 
konstant. 
Feldbedingungen. Aus 77 = = pB folgt p Divergenz (B) — Divergenz (77) = — o p , 
ferner aus n — q w + o p : Atiq = Divergenz (B) — 4 n {q w g p ). Kombinirt man beide Resultate, 
so ergiebt sich lür das Innere eines homogenen Dielektrikum die Bedingung: 
/63) D Divergenz (B) = in D q — in o w , 
wenn man setzt: 
(64) 
1 + 4 7t p — D. 
