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E. Wiechert, Elektrodynamik. 
Die praktische Einheit der Elektricitätsmenge, 1 Coulomb, ist 1/10 der elektromagnetischen Einheit, 
daher ergiebt A = « (cp a — <p b ) : 
(69a) A — f (p) — (fb P) ) ’ 10 ' Erg = ca e (p) (ip^ — <p • 10 —1 Meterkilogr. 
Stromvertheilung in homogenen, isotropen Leitern. In homogenen isotropen 
Leitern kann, wie schon besprochen, ein elektromotorischer Vektor nicht auftreten; die Elektricität 
ist daher in ihnen nur in Ruhe, wenn der elektrische Vektor B überall verschwindet. — Verschwindet 
B nicht, so srömt die Elektricität ; erf'ahrungsmässig darf gesetzt werden : 
(76) r = = X B, 
wobei F den Vektor der Strömung bedeutet und x eine für das Medium charakteristische Konstante, 
welche man „Leistungsfähigkeit“ nennt. Für Quecksilber ist x = 0,954 • 10 16 . 
Wie (76) zeigt, ist es erlaubt anzunehmen, dass die Strömung nur von den an der be- 
treffenden Stelle selbst wirkenden elektrischen Kräften abhängt, und ihrer Intensität nach diesen 
Kräften proportional ist. Wir müssen schliessen, dass die Trägheit der elektrischen Atome sich nicht 
bemerkbar macht, und dass der Widerstand, welchen sie bei ihrer Bewegung in dem Leiter finden, 
ihrer Geschwindigkeit proportional ist. — Die scheinbare Abwesenheit der Trägheit verliert ihr auf- 
fälliges Ansehen, wenn man beachtet, dass die Beobachtungsdaten der Elektrolyse selbst für die 
stärksten in der Praxis vorkommenden Ströme nur sehr geringe Geschwindigkeiten ergehen. Für 
einen Kupferdraht von 1 Quadratmillimeter Querschnitt, durch den ein Strom von 10 Ampere fliesst, 
findet man Geschwindigkeiten der elektrischen Atome von der Grössenordnung 1 Millimeter in der 
Sekunde. 
Die Bedingung Divergenz (F) = 0, welche im stationären Felde gültig sein muss, weil 
anderenfalls die Vertheilung der freien Elektricität sich ändern würde, ergiebt mittels r = = x B, 
oder mittels des entsprechenden Gleichungssystems für anisotrope Medien: 
(77) Divergenz (B) = 4 n q = — A <p — 0. 
Im Innern eines von stationären elektrischen Strömen durchflossenen, homogenen Leiters 
ist also nirgends freie Elektricität vorhanden, und erfüllt das elektrische Potential überall die 
Laplace’sche Gleichung A cp — 0. 
Aus F = = xB folgt, dass die Elektricität im homogenen isotropen Leiter 
überall senkrecht zu den Niveauflächen des elektrischen Potentials strömt. An der 
Grenzfläche gegen einen Nichtleiter muss die normale Stromkomponente verschwinden, hieraus er- 
giebt sich, dass die Niveauflächen auf der Begrenzung senkrecht stehen. 
Elektrischer Widerstand. Irgend zwei Niveauflächen mit den Potentialwerthen 
und tp. 2 mögen ausgewählt werden. Wir grenzen auf der einen ein beliebiges Flächenstück (1) ab 
und ziehen durch alle Punkte des Bandes die Stromlinien bis zur zweiten Niveaufläche ; das in dieser 
entstehende Flächenstück sei (2). Der herausgelöste Körper wird von zwei Niveauflächen und einer 
Strömungskurven-Fläche begrenzt : Die beiden ersteren wollen wir „Endflächen“ nennen, die letztere 
„Mantelfläche“. Bildet eine der Endflächen ins Besondere einen vollständigen Querschnitt des Leiters 
bis zu den angrenzenden Nichtleitern hin, so gilt das Gleiche auch von der anderen Endfläche; 
die Mantelfläche ist dann zugleich Grenzfläche des Leiters. Eine mathematische Untersuchung, 
welche von der Laplace’schen Gleichung ausgeht und beachtet, dass alle Niveauflächen auf der 
Mantelfläche senkrecht stehen, lehrt, dass schon durch die äussere Gestalt die Lage der Niveau- 
flächen und der Strömungskurven völlig bestimmt ist, und dass für die Vertheilung der Potential- 
differenzen allein ein für alle gemeinsamer Faktor willkürlich bleibt. Bezeichnen wir mit i den 
Gesammtstrom durch den Leiter, sodass also i t die Elektricitätsmenge angiebt, welche in der Zeit t 
durch die Endflächen ein- und austritt, so können wir schreiben : 
(78) 
<P i — <P% 
w ’ 
Wo 
x ’ 
wobei w eine von <p t — <p 2 unabhängige Grösse ist, und wq eine Grösse, die ausser von den für i 
und <pi — (/> 2 gewählten Einheiten allein von der Gestalt des Leiterstückes bestimmt wird. Man 
